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» III. Les trois métaux vérifient la formule K^ ■ — à toute température com- 

 prise entre o° et 60°. 



c 

 » D'après les formules (2), |v est indépendant de i. J'ai calculé pour chaque métal 



c 

 la moyenne du rapport - observé à différentes températures. Si tp est cette moyenne, 



on a : 



p = atp, 

 d'où au zéro centigrade 



(3) Po=<r„tp. 



» Avec des bandes découpées dans les lames qui ont servi aux expériences indiquées 

 plushaut, j'ai déterminé pour chaque métal la résistivité dans la glace fondante et étudié 

 entre 0° et 100° le pouvoir thermo-électrique par rapport au plomb. Ayant ainsi p„ et 

 ff, j'ai pu comparer le p^ observé au po calculé d'après la formule (3). Voici les résultats : 



<f. ff. p = aç. p„ calculé, p,, observé. 



Fer doux recuit — i3,22 — 3,68 T 



Acier doux recuit. . . — Ji,38 — 3,54 T 



Cobalt recuit — 2,67 ) „ 



Cobalt non recuit .. . — 2,68 j '^ 



» Dans ce tableau, T désigne la température absolue. 



» Les valeurs de <p sont connues à jj^ de leur valeur. On peut alors regarder l'accord 

 comme établi entre les nombres des deux dernières colonnes et par suite la formule (1) 

 comme vérifiée en signe et en grandeur. 



» On remarquera que le recuit n'a pas modifié, pour le cobalt, le rapport 



1^) bien qu'il ait modifié considérablement les valeurs des coefficients c et 



K, ainsi que l'indiquent les formules (2). Comme d'ailleurs les variations 

 de K s'expliquent par celles de c, puisque l'effet Hall est le phénomène 

 primordial, on est en droit d'admettre que l'état moléculaire de la plaque 

 a une influence considérable sur la valeur de c. Ceci me parait être une 

 nouvelle preuve que le phénomène de Hall est dû à une déformation delà 

 plaque sous l'influence du champ magnétique et suffît à expliquer les dif- 

 férences, souvent très grandes, observées entre les valeurs de c, pour un 

 même corps, par différents expérimentateurs. » 



