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» Le phénomène diminue de | en ~ de ils. Nous considérons cet amortissement 

 comme insuffisant. 



)) Seconde expérience. — Une colonne d'une dissolution saturée de sulfate de 

 cuivre ayant une résistance d'environ t ohm est intercalée en R dans le circuit. Le con- 

 densateur C a une capacité plus faible I - — =; g j • On trouve : 



1) Au delà de 6'", le phénomène n'est plus mesurable ; il ne reste que la légère dépo- 

 larisation produite par le tube à sidfure de carbone. 



» Dans cette dernière expérience, la polarisation rotatoire mesurée 

 diminue de moitié en ^ de <^.s et elle est presque nulle après un temps 

 double. 



M Or, comme nous l'avons signalé précédemment à propos du phéno- 

 mène de Rerr, ce temps comprend à la fois la durée d'établissement de 

 l'étincelle, la durée de la décharge et le retard possible de la polarisation 

 rotatoire sur le courant. 



» Nous pouvons donc affirmer que : 



» La polarisation rotatoire magnétique n'a pas un cent-millionième de 

 seconde de relard sur le courant. 



» Remarquons encore que cette limite est un peu moins bonne que celle 

 trouvée pour le phénomène de Kerr. Mais le solénoïde S, que l'on est bien 

 forcé d'accepter ici, augmente la durée de la décharge. Nous avons vérifié 

 expérimentalement qu'en intercalant ce même solénoïde dans le circuit 

 de décharge d'un condensateur de Rerr, on trouvait le même amortisse- 

 ment pour les deux mesures électro-optiques. 



» Cette dernière coïncidence rend alors très vraisemblable que : La 

 polarisation rotatoire magnétique et le phénomène de Kerr suivent sans aucun 

 REïAHD les variations des champs qui les produisent. » 



