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» On déduit facilement des équations (i), pour la force électromotrice du couple, 

 le courant allant du métal au plomb à travers la soudure chaude, 



EÎ + '" r^ [(e„)TH-,n- - (e,,)], - [(er„)T+,n - (ept,)i], 



d'où pour le pouvoir thermo-électrique de M, par rapport au plomb, 



(2) tp = ^ = ®JI — 0pb- 



» Par ailleurs, M. Voigt établit pour la chaleur spécifique uj du métal M (en me- 

 sures mécaniques) 



Sx =^ — T ■ 



<J^9m 



» Cette formule appliquée au plomb où aj^ro, nous donne S'pb^ constante. En 

 admettant que cette constante est nulle, la formule (2) donne 



(3) f = e>{i. 



» II. Supposons qu'une lame mince du métal M soit placée dans un champ magné- 

 tique H, normalement aux lignes de force, le plan des XY coïncidant avec le plan de 

 la lame qui sera traversée par un courant de chaleur allant dans la direction OY. Les 

 équations (1) donnent 



X-o, Y = 0;,^, Zr^o. 



dy 



» M. Voigt suppose que la force éleclromotrice Y tourne sous l'action du champ 

 comme la force électromotrice du courant primaire dans le phénomène de Hall. On 

 obtient alors, suivant l'axe OX, une force électromotrice transversale X, qui, rap- 

 portée à l'unité de longueur, est 



Y c , <JT ( c, coefficient de Hall, 



' p ^' dy ' ( p, résistivilé du métal, 



ou, d'après l'équation (3), 



(4, ''.=-M"' 



1) Cette formule (4) donne l'elTet thermomagnétique d'après M. Voigt. 

 n III. En admettant que, seules, les forces électromotrices thermo-électriques rela- 

 tives à l'elTet Thomson tournent sous l'action du champ, j'ai obtenu la formule 



X2 = K H ^ , 



C7C . ... 



OÙ K = — > (T étant la chaleur spécifique d'électricité. 



P 



» Or 



%T' 



