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talement, a monlré qu'il était préférable, lorsque l'on employait une para- 

 bole directrice, de la déterminer par la condition que les accélérations 

 rotatives fussent égales à l'instant du maximum de pression et à celui de la 

 sortie du projectile. Il a montré que l'on substituerait ainsi à la série d'ef- 

 forts observés de 



5S89 6S49 7>,o9 7S55 7', 77 8',2G S\-, SSSg SSgô 



celle beaucoup plus homogène de 



7', 22 7', 56 7-, 65 7',,48 7S36 -',,9 7', 17 7% 19 7',23 



» Cette solution ne peut en général s'appliquer, puisqu'on ne con- 

 naît pas les éléments de ce point de pression maximum. Mais précisé- 

 ment les formules que j'ai communiquées permettent de les évaluer avec 

 une approximation suffisante, et de réaliser ainsi la solution indiquée 

 par M. Zaboudski. 



» En conservant en effet les notations déjà employées et désignant en 

 outre par : 



r, l'angle d'inclinaison de la rayure sur l'axe de l'àme, 



r le rayon du projectile, 



mjxr- son moment d'inertie axial, 



y =/(«) l'équation de la directrice développée, 



on démontre aisément que la résistance à la rotation R a pour expression 

 en chaque point, l'angle r, étant toujours très petit, 



( I ) R = ojPiy. tangY) -+- m\j.ii'-y" . 



'I Dans une parabole directrice, on a 



j' = tang-/i = 2K(è + M), 

 y" ^. 2R, 



ce qui donne pour la résistance 



(2) R — toPjy. tangy] -f- 2R//2;y.«'^, 



M. Zaboudski écrit donc 



o>Ptang7-,„-i- 2K/}iu;= coP' tangT 4- 2K/nU'^ 



avec 



,, faiiirV — tan£ 

 2IV = '-r, '- 



