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que toutes ses dérivées, en un point de D', les mêmes valeurs qu'une fonc- 

 tion analytique régulière dans tout D', ces deux fonctions coïncident dans 

 tout D'. Il ne saurait donc y avoir de contradiction entre la théorie que 

 nous venons d'exposer et celle de Weierstrass; tout au plus pourrait-il se 

 ])résenter, dans le cas des fonctions non uniformes, des contradictions 

 apparentes dues à la nécessité de préciser la définition de l'uniformité, 

 nécessité que j'ai signalée dans ma Note du 12 février i8ç)4 et sur laquelle 

 je suis revenu dans ma thèse. » 



THERMODYNAMIQUE. — Le cycle théorique des moteurs à gaz à explosion. 

 Note de M. A. Witz, présentée par M. Maurice Lévy. 



« Dans une Note présentée à l'Académie le 12 mars, M. Marchis a for- 

 mulé de graves critiques relativement aux théories généralement admises 

 des moteurs à gaz; elles reposent sur une méprise que je crois nécessaire 

 de relever. 



» Un cycle théorique doit répondre, autant qu'il est possible, à la réa- 

 lité des faits; mais il est nécessaire, d'autre part, qu'il puisse servir de type 

 et qu'il permette d'apprécier les imperfections des séries d'opérations réel- 

 lement effectuées dans le cylindre des moteurs. Tel est le caractère des 

 cycles que j'ai décrits dans mes Études sur les moteurs à gaz de i883 et 

 dans le Jra«if publié dans la suite. 



» Voyons, par exemple, le cycle des moteurs à explosion. J'ai supposé 

 expressément que la course de compression était moindre que la course de 

 détente. Cette condition est réalisable alors même que le cycle serait 

 effectué dans un seul cylindre, soit que les courses soient effectivement 

 inégales, ainsi que cela a lieu dans le moteur Atkiiison, soit qu'un artifice 

 basé sur un jeu de soupapes conduise au même résultat, ainsi que cela 

 a lieu dans certains moteurs Niel, Charon, Lelourbe, Heynen, etc. Un tel 

 cycle n'est donc pas une imagination sans réalité; les diagrammes relevés 

 sur les moteurs Atkinson reproduisent, en effet, identiquement notre 

 tracé théorique. Ce cycle constitue d'ailleurs un type parfait, attendu qu'il 

 permet la détente complète des gaz, qu'on doit rechercher pour obtenir le 

 rendement maximum. 11 ne repose nullement sur l'hypothèse absurde de 

 l'égalisation des pressions, que M. Marchis appelle H et H' , qui supposerait 

 une rencontre de deux adiabatiques. Son rendement est indiscutablement 



c(T — 6) — C( f— <') _ t — t' 



