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gation des ondes dans la glace est la même, que ces ondes soient ou non 

 guidées par des fils. 



» M. Blondlot ('), par une méthode différente et en employant des 

 ondes beaucoup plus longues, a trouvé a, en nombre rond, pour la con- 

 stante diélectrique de la glace. Je me suis demandé si la différence entre 

 ce nombre et celui que j'ai trouvé ne pouvait pas provenir de ce que la 

 glace présentait, pour les radiations électromagnétiques, une dispersion 

 normale analogue à celle que M. Drude ( - ) a découverte dans divers liquides 

 organiques qui n'absorbent pas sensiblement les ondes électriques. 



» Pour résoudre cette question, j'ai mesuré l'indice de réfraction de la 

 glace pour des ondes de différentes longueurs. J'ai un peu modifié le dispo- 

 sitif expérimental afin de me servir seulement de la propagation le long des 

 fils, ce qui permet de taire traverser aux ondes de plus grandes longueurs 

 déglace. L'appareil est alors analogue àcelui de MM. Arons et Rubens ( '). 



» Les ondes se propagent le long de deux fils parallèles tendus l'un au-dessus de 

 l'autre à une distance de i'^"',2. Cette ligne forme un grand rectangle de iS'^jôo de 

 périmètre. Au milieu de l'un des grands côtés de ce rectangle, les points en regard 

 sur chacun des fils sont reliés à un oscillateur. Le long du côté opposé et entre les 

 deux fils, on peut déplacer un pont coupé en son milieu par un micromètre à étin- 

 celles. L'oscillateur envole alors deux systèmes d'ondes qui parcourent chacun l'une 

 des moitiés du rectangle. Les deux fils de la ligne sont croisés en un point du trajet 

 de l'un des systèmes d'ondes; il en résulte que, si le pont se trouve dans une position 

 telle que les deux systèmes d'ondes l'atteignent au même instant, ils s'annulent mu- 

 tuellement et il n'y a pas d'étincelles au micromètre. Sur l'un des petits côtés du rec- 

 tangle, les fils traversent deux cuves en bois paraffiné ayant chacune loo""" de long, 

 5<'°> de large et 5™ de haut, placées l'une à la suite de l'autre. Les deux cuves étant 

 vides, je détermine la position du pont pour laquelle il ny a plus d'étincelles au mi- 

 cromètre. Je remplis les deux cuves d'eau bouillie et laisse geler cette eau, puis je 

 cherche la nouvelle position du pont pour laquelle les deux systèmes d'ondes y ar- 

 rivent en même temps. Comme un déplacement du pont allonge le trajet de l'un des 

 systèmes d'ondes et raccourcit celui de l'autre d'nne quantité égale, la distance entre 

 les deux positions du pont est la moitié du relard éprouvé par les ondes en traversant 

 aGO""" de glace. De ce lelard on déduit l'indice de réfraction. Les ondes étaient pro- 

 duites par des oscillations de M. Blondlot. Pour des longueurs d'ondes variant de 25™ 

 à 750"'", l'indice de réfraction a varié de 1,78 à i ,60. 



» Pour opérer sur de plus grandes longueurs d'ondes, j'ai dû aban- 



(') R. Blondlot, Comptes i-endus, t. CXIX, p. Sg;), 189/i. 

 (^) Drude, Zeitscli. fur pliys. Chemie, t. XXIII, p. 821; 1897. 

 (') Arons et Rubens, Wied. Ann., t. XLII, p. 58i ; 1891. 



