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donner la méthode précédente car la longueur des fils et la longueur de 

 glace traversée étant trop faibles, le retard mesuré dépendait de la dis- 

 tance entre les cuves contenant la glace et l'excitateur. J'ai alors fait des 

 expériences par la méthode de M. Blondlot ('), qui consiste à mesurer la 

 longueur d'onde d'un même résonateur d'abord lorsqu'il est dans l'air, 

 puis lorsque le condensateur est [)longé dans la glace. 



» J"ai employé successivement deux résonateurs. Le condensateur de l'un était 

 formé de deux plaques de laiton étamé de G"" sur 7"", distantes de o'"'",[ environ ; la 

 self-induction était fournie par un rectangle en fil de cuivre de lo"^™ sur i i'™. Les lon- 

 gueurs d'ondes, lorsque le condensateur était dans l'air et dans la glace, étaient 876'"'" 



et i354"" et, par suite, l'indice de réfraction de la glace „ _ r= 1, 54. Le second réso- 



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nateur était formé d'un condensateur dont les armatures rectangulaires en laiton doré, 

 distantes d'environ o'™,i, avaient iC" sur 12'^'", et d'un rectangle en fils de cuivre de 

 lo"'" sur 20'^'". I-.es longueurs d'ondes étaient iSgo"^™ et 20S8"", l'indice de réfraction 



^ — =- 1 , 5o. Ce dernier nombre se rapproche de celui qu'obtenait M. Blondlot avec 

 1 390 



de grandes longueurs d'ondes et qui était i,/ii- 



» Les résultats des diftérentes séries d'expériences sont réunies dans le 

 Tableau suivant : 



» En résumé, l'indice de réfraction de la glace diminue lorsque la 

 longueur d'onde augmente, autrement dit, la glace présente la dispersion 

 normale pour les ondes éleclromaqnétiques . 



» Le caractère normal de la dispersion de la glace est sans doute lié à 

 sa grande transparence (-). » 



(' ) Loc. cil. 



(^) Drude, Physik des Aelhers. p. 53 1; 1894. 



