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» Partons des relations bien connues 



m 



nt 



h 



C' + k 



± 

 ,dp 



Tt' 



desquelles on tire, u et u' étant les volumes spécifiques à saturation, 



C: 



m-m'-{h-hYi 



m — m 



AT 



dp 

 dt 



soit, en remplaçant m — m' par sa valeur. 



f^ f^t ^ dk 



dt \_ dt \i 



» Il est préférable d'éliminer la chaleur latente >.; pour cela, il suffit de 

 différentier l'expression de > 



>. = AT(«' — m) 



dj> 

 dt' 



On obtient ainsi la relation 



dl 



T~^^ dt 



dp d{u' — u) 



dt 



+ AT (?/' — «) 



d^p 

 dt'' 



qui permet d'éliminer les deux termes contenant \. 

 )) On a donc finalement : 



C'=At}(«-.^')^ 



dp 

 dt. 



l dt 



dp d(ii — u') 

 ~dt ~di 



» Le calcul de la formule n'exigera donc point d'autres données expé- 

 rimentales que celles déjà nécessaires pour calculer jusqu'à saturation les 



valeurs de -tj^; il est facile de voir que les deux premiers termes de (C — C) 



sont négatifs et le dernier positif, on ne peut donc en déterminer le signe 

 a priori, je reviendrai sur ce point. 



» Un calcul analogue conduit, pour la variation de la chaleur spécifique 

 à volume constant, à une relation correspondante que j'utiliserai aussi 

 plus tard. 



» L'examen des variations de C avec la température, celui des lois cor- 

 respondantes pour les chaleurs spécifiques à volume constant, ainsi que 

 les valeurs numériques de ces diverses variations, feront l'objet de Notes 

 ultérieures. » 



