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» On peut, du reste, très facilement déduire des relations établies par 

 celui-ci, dans son Mémoire sur la polarisation réelle des diélectriques et 

 sur ses conséquences ('), la valeur de l'énergie absorbée par un conden- 

 sateur dont les armatures sont soumises à une différence de potentiel sinu- 

 soïdale. 



)) Nous rappelons que les relations dont nous allons nous servir s'ap- 

 puient sur l'existence, démontrée expérimentalement, de la polarisation 

 réelle et sans autre hypothèse que d'admettre que la vitesse de cette pola- 

 risation est seulement fonction, pour une même substance, de l'écart J —j 

 entre la polarisation actuelle y et la polarisation limite J dans les mêmes 

 conditions. 



» Considérons un condensateui- dont les armatures de surface S sont séparées par 

 un seul diélectrique d'épaisseur uniforme c et de pouvoir inducteur spécifique vrai K. 

 Soient, au temps t, V la différence de potentiel des armatures ety l'intensité de la 

 polarisation réelle; si dm est la variation de la charge des armatures pendant le 

 temps dt, l'énergie électrique fournie pendant ce temps au condensateur Qitdw =^N dm. 

 La relation (5) du Mémoire précité donne 



(<) 

 et 



(2) 



7W =; S i = -, 1- S/, d'où dm = -, — d\' + S di 



KS 



dw=^Ydy + ?>Wdj. 



» Si la différence de potentiel V est périodique, l'énergie absorbée (c'est-à-dire 

 transformée en énergie calorifique dans le diélectrique) pendant une période T est 



donnée en régime permanent, puisque / Vo?V rr o, par 



(3) w=s r vrf/=sc r -rfy=sc r odj= -sc ç jd^, 



en représentant par tf. l'intensité du champ électrique. 



Il On a donc, pour l'énergie «', absorbée par l'unité de volume du diélectrique 

 pendant une période, 



(4) 



■ = £'=-/^'^^- 



(') Loc, cil. 



