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» Si la différence de potentiel V est représentée par 



(5) V = V„sin2Ti^, 

 les relations (87) et (38) du Mémoire donnent 



(6) y = Bsin -^+5 , B=.--=4===, sin5: 



les quantités b et h ayant les significations indiquées dans le Mémoire ( '). 



» Ces relations ne sont applicables que si le cliamp reste assez faible pour que h 

 soit une constante. On a d'ailleurs 



, I ,-, V„ 2-71 1-Kt 



(7) ^<f = -«^Vr^^ ,j,COS-^. 



d'où 



BVo2Tt f . /'2Tll ^\ 2Tlf V|,Bl 



(8) w,—- Y~ / sin ( ^^ + j cos -Tjr- <=?< = 



ou, en remplaçant B et sino par leurs valeurs (6), 

 (9) 



2-K'-bh\lT _ iiz'-bhyin 



'~' c-{[i-K-^b-T-) c-'i^-K-'n^-'rb^y 

 en désignant par n = = la fréquence. 



» Telle est la formule qui représente la quantité d'énergie absorbée par 

 période et par unité de volume, quelle que soit la cause de la polarisation, 

 ou, si l'on préfère, du résidu présenté par le diélectrique. 



» Comme h est pour les bons diélectriques une fraction de l'unité, tandis 

 que 2 7r« est un nombre dépassant 100 en général, on voit que b'^ est abso- 

 lument négligeable devant 4~"«", ce qui réduit pratiquement la formule à 



(10) w^ = — ^% 



d'oij, pour l'énergie W, transformée en chaleur par unité de volume et de 



(') Z^ est défini par -^ = è (J —j) et /( par J — /i*, en appelant J la polarisation 



réelle finale pour le champ final •!>, quand on maintient constante la diilërence de 

 potentiel des armatures. 



