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sions el, au besoin, une discussion algébrique élémentaire démontreraient 

 qu'il y aurait impossibilité à réaliser la constance de l'effort pendant la 

 première période. Par suite, la directrice de moindre fatigue ne pourra 

 être déterminée que pour la région comptée à partir du point de pression 

 maximum. 



» Les équations générales du mouvement du projectile dans l'âme, en 

 conservant les notations déjà employées, et appelant / le coefficient de 

 frottement des ceintures sur les cloisons, s'écrivent aisément 



7W^-^ = P — R(sinYi n-/cosY)), 



m[7. r* -z^ = rR(cosn — /sinri), 



où (p représente l'angle dont a tourné le projectile, angle relié à l'angle yj 

 de la directrice développée par la relation 



d<if , dv 



rj=«tang^ = -, 



y étant l'ordonnée de la développée correspondant à l'abscisse u. 



» Dans la pratique, la faible valeur de l'angle v; permet de prendre, en 

 première approximation, les équations sous la forme 



d"^ u r. 



(!) m^-r-";^^^ 



df 

 d^ 

 'dt- 



» Admettons maintenant que R soit constant dans les limites que nous 

 allons adopter (depuis la pression maximum jusqu'à la fin du parcours), 

 P étant, au contraire, l'effort variable défini par nos formules. Si Ton in- 

 tègre successivement l'équation (i) entre les limites ô et t, où ^> 6, on 

 écrira, se rappelant que l'indice zéro affecte les éléments du point de pres- 

 sion maximum, 



(2) /wjjlm' tangY) = mp.M'(, tang-/i„+ R(^ -- 6), 



(3) mij.(y—y„) = mj/.u; tangrt,(t - 6) ^- iR(/ - 9)^ 



» Dans l'équation (2) on connaît les valeurs de u' et de tangv) à la fin 

 du parcours, et l'on peut ainsi définir R par la relation 



R =^ »2(a(U' tangH -- m'„ tang>3„) : T - 9. 



