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 travail ainsi dépensé pour ce déplacement de chaleur est 



n Considérons alors le cycle d'opérations suivantes, en partant de la 

 dissolution prise à son point eutectique : 



» 1° Refroidissement de la dissolution à la température /„ — A^, en 

 laissant cristalliser le corps (i) ^t supposant le corps (2) resté à l'état 

 de sursaturation ; 



» 2° Réchauffement de la dissolution et du corps cristallisé, séparés 

 l'un de l'autre jusqu'à la température initiale i„; 



» 3° Réchauffement ultérieur de la dissolution seule jusqu'à la tempé- 

 rature t^ -+- \t, à laquelle elle est en équilibre avec le corps (2); 



» 4" Refroidissement en laissant cette fois cristalliser le corps (2) 

 jusqu'à la température initiale l^. 



» La dissolution revient alors à sa composition primitive et les quantités 

 des deux corps qui ont successivement cristallisé, sont proportionnelles 

 aux quantités s, et S2 qui existent dans la dissolution. 



» La puissance mise en jeu pour effectuer les opérations 1° et 2° a pour 

 expression, en appelant L, la chaleur de dissolution de l'unité de masse 

 du corps (i), et c\, c\ la chaleur spécifique de la dissolution et du corps 

 cristallisé pris ensemble pour deux périodes correspondantes pendant 

 réchauffement et le refroidissement, 



OU, en remarquant d'après le principe de l'état initial et final que 



(c, — c\)dt ^ m, f/Ij, , 

 il vient 





Acî 



-At, 



et en appelant Awi, la quantité du corps (i) qui a cristallisé par l'abaisse- 

 ment de température Af,, 



* " A»ii t — t„ I L, Am, A<, 



r ' A»i, ^ t — t„ i 



