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 Oa trouverait de même pour la seconde moitié du cycle 



I Lo.A/«,.A<,, 



AC7., 



to 



La somme de ces deux quantités doit être nulle, ce qui donne la relation 



L, ^m , "~ 'KTy' 



mais nous avons vu plus haut que Am, et \m., sont proportionnels aux quan- 

 tités des deux corps 5, et s., existant dans la dissolution. D'autre part, on 

 voit, à la simple inspection des courbes de solubilité, que le rapport 

 A^, :A/, est égal au rapport inverse des tangentes trigonométriques. C'est- 

 à-dire 



d.% . (Is. 



h.,S.y iLli', = 



dt ' dt 



» Au point eutecticjue, les tangentes trigonomèlrufues des deux courbes sont 

 dans le rapport des chaleurs latentes de dissolution de poids des deux corps 

 égaux à ceux qui se trouvent dans la solution saturée. 



» Cette loi comprend comme cas particulier celle que j'avais précé- 

 demment établie pour les points anguleux correspondant à un changement 

 allotropique. 



» En rapprochant cette loi de la formule de solubilité 



■^ ds .. L dt 



o — = 300 — r-> 



s t- 



on voit que la valeur du coefficient l (appelé depuis par M. Van t' Hoff 

 coefficient i) est la même pour deux corps différents pris à leur point eutec- 

 tique. On pourrait, du reste, démontrer directement cette propriété en 

 partant de la valeur de ce coefficient S en fonction des tensions de va- 

 peur/, 



s=^(iog4) 



et faisant sur la puissance motrice un raisonnement semblable à celui qui 

 a été employé plus haut. » 



