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 mode, parce qu'on peut se servir d'un télescope d'une dimension quel- 

 conque pour rassembler en un foyer les rayons parallèles qui passent au 

 travers des prismes. 



» La chromosphère a été vue tout entière, par cette méthode, denx fois 

 dans le mois de décembre : le 6 décembre 1872, à n'',3o; le 7 décem- 

 bre 1872, à I l'',20. 



» Nous avons reconnu récemment que celte méthode a été déjà pro- 

 posée par MM. Zollneret Winloch, et que ces astronomes l'ont rejetée. » 



PHYSIQUE. — Sur la chaleur de transformation ; Note de M. J. Modtier, 

 présentée par M. H. SauUe-Claire Deville. 



« Un corps peut se présenter à la même température sous deux états 

 différents, que nous nommerons pour abréger M et M'. Pour passer de 

 l'élat M à l'état M', un kilogramme dn corps absorbe une quantité de cha- 

 leur Q, que nous appellerons chaleur de transformation. Supposons que le 

 corps puisse se vaporiser sous les deux états M et M', et que les tensions 

 des vapeurs/) et p' à. la même température soient inégales; proposons-nous 

 de déterminer une relation entre la chaleur de transformation Q et les 

 deux tensions de vapeur p et p'. 



» Soient ti et u' les volumes spécifiques du corps sous les états M et M', 

 V et i>' les volumes spécifiques des vapeurs fournies par M et M', L et 1/ les 

 chaleurs de v.iporisatlon. 



» Imaginons le cycle suivant d'opérations effectuées à une température 

 invariable. 



» i" Le corps passe de l'état M à l'état M' sons une pression con- 

 stante 7s; il absorbe la quantité de chaleur Q. La chaleur consommée par 

 le travail externe est Azs{u'— u), en appelant A l'équivalent calorifique du 

 travail; la chaleur consommée |)ar le travail interne est Q — At7(«'— u). 



» 2° Le corps M' est réduit en vapeur saturée. La chaleur consommée 

 par le travail extérieur est Ap'{i>'— u'); la chaleur consommée par le tra- 

 vail intérieur est L' — h.p'{v'—u'). 



» 3° On fait varier le volume de la vapeur formée en maintenant la 

 température constante de manière que la pression devienne égale à p\ le 

 travail intérieur consomme une quantité de chaleur ijf. 



» 4° On condense la vapeur sous la pression constante/); le corps re- 

 vient à l'étal initial M. La chaleur dégagée est L; la portion de cette cha- 

 leur qui correspond au travail intérieur est L — kp[v — u). 



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