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 » Le cycle est fermé, la variation de la chaleur interne est nulle: 



Q — Aw(«'- u)-+- L'- kp'W— u') + q - [L - kp (i- — II)] = o, 

 (i) Q = L— |/-f- Ats(M'— II) + kp'iy' - II!) —kp{i> — u) - q. 



» Si l'on néglige les volumes u et u', si l'on admet que le travail interne 

 soit insensible dans la transformation qu'éprouve la vapeur pendant la se- 

 conde opération, et si l'on admet en outre que la vapeur suive la loi de 

 Mariolte 



on a la relation, suffisamment approchée en général, 

 {■^) Q = L_L'. 



» La rlwleur de transformation est égale à la dijjérence des chaleurs d éva- 

 poratiou. 



» D'après le théorème de Carnot, en appelant T la température absolue 

 du corps, 



(4) L = AT(i^-«)Jj, L'=^kT{i>'-n')'^. 



» En tenant compte de la relation (a) et en négligeant u et n' devant v 

 et v', on a une autre expression 



(5) Q = AT.7^~log(^), 



où log désigne un logarithme népérien. 



» Appliquons les relations précédentes à quelques exemples. 



» Dissolution. — Considérons un kilogramme d'eau et un poids de sel 

 suffisant pour obtenir une dissolution saturée à la température T. 1/eau 

 pure a une tension de vapeur p; la dissolution saturée a une tension de 

 vapeur p'. La quantité de chaleur absorbée par la dissolution du sel dans 

 l'eau est donnée par les relations précédentes. La relation (5) a été indiquée 

 pour la première fois par M. Kirchhoft (*). 



» Fusion. — On doit à M. Regnault une série de recherches entreprises 

 afin de décider si l 'état solide ou liquide des corps exerce une influence sur la force 

 élastique des vapeurs qu'ils émettent dans le vide à la même température. La con- 

 clusion (les expériences de M. Regnault est la suivante: « On est donc 



[*) Journal de Physique théoriqv.c et appliquée, l. I, p. 3o. 



