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 où a désigne le sinus de l'angle que fait la direction de la vibration avec 

 la normale à l'onde plane, et où W est la longueur de la perpendiculaire 

 abaissée de l'origine sur le plan tangent en (.v, j, z) à l'ellipsoïde (XVI). 

 Ces équations, multipliées par les facteurs en regard et ajoutées, donnent 

 les deux équations suivantes : 



(XVIII) a^ — ^[nz- pr)l, '7''W=2Sa-{pYi -n^Y. 



« En vertu de celles-ci et des (V), les équations (II), multipliées res- 

 pectivement par (S, vj, Ç) [après qu'on y a mis en évidence les parenthèses 

 des seconds membres (XVII)], puis ajoutées, donnent la condition 



(XIX) V=fi-cos('Q^)] = a-W-, 



en désignant par ces (Q, r) le cosinus de l'angle que la direction de 

 la vibration fait avec le rayon /■= v'x°+ J^ -^ ^'^j et en observant que 

 qr = Y. 



» (Dans le Cours de i863-i864, M. Lamé fait remarquer, relativement 

 à la nature du troisième rayon, que les vibrations longitudinales paraissent 

 ne pas se propager dans l'éther libre, puisqu'elles doivent se propager plus 

 vite que la lumière, et qu'on n'a rien constaté de semblable. Elles n'au- 

 raient donc lieu que dans les corps pondérables. Dans l'éther libre, si elles 

 existent, se rapportent-elles à la pesanteur?) » 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Sur ta variabilité des coefficients d'élasticité 

 et la dispersion; Notes prises au Cours de Lamé en 1 861-1862 et i863- 

 1864, par M. G. Peury(i). 



« Si, comme le pensait Fresnel, la dispersion était due aux termes du 

 quatrième ordre, ces termes, à coefficients nombreux, modifieraient la sur- 

 face de l'onde. Il faut donc que ce soient les coefficients a, b, c des termes 

 du deuxième ordre qui varient. 



(i) Je copie presque textuellement les deux feuilles données par M. Lamé en i863-i864, 

 en intercalant seulement quelques notes que j'ai prises à ce même Cours et à celui 

 de 1861-1862. 



C. R., 1873, I" Semestre. (T. LXXVI, N» 8.) 6/^ 



