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 que les points de leur surface n'en sortent pas; et il montre que l'existence 

 des unes entraîne l'existence des autres dans le milieu vibrant, de sorte que, 

 s'il s'agit, par exemple, de prismes rectangles, les sommets des concaméra- 

 tions excitantes sont les centres inertes des concamérations isolantes, tandis 

 que les centres des premières sont les sommets, tirés ou pressés, des secondes. 

 Pour les concamérations excitantes, le terme en U est le même que pour les 

 polyèdres se refroidissant dans un bain à zéro, ainsi qu'il est dit à la fin de la 

 onzième des Leçons sur la chaleur (ouvrage où sont développées les solu- 

 tions), la dilatation cubique $ remplaçant ici la température V. Pour les 

 concamérations isolantes, il suffit de changer, dans le terme en U corres- 

 pondant aux concamérations excitantes, les sinus en cosinus et récipro- 

 quement. 



» 7. Voici, comme résumé, lors d'un milieu non cristallin, les valeurs 

 générales Ng.et les valeurs minima N,„ du nombre N de vibrations pour les 

 divers polyèdres. Je copie la fin de la feuille Y donnée par M. Lamé en 

 i8(')i-G2, en y remplaçant la dernière ligne par la dernière ligne de la 

 feuille Z, donnée en i863-6/i, avec la même définition de N toutefois. 



» Prisme rectangle abc, 



N, 



Vfâ"-G)'-(')'' ^-=Wi-i^i^ 



» Prisme carré a'^c. 



6 y «- c- y «■ <■' 



avi'C /" = i' = i — i . 



» Prisme triangulaire ^ de a-c, même Ng^ où i' et / sont inégaux, 



avec /"= / = I, '' = 2. 

 M Cube a% 



° Il a 



» Prisme triangulaire ^ de «% 



C. R., 1873, i" Semestre. (T. LXXVI, N» IIO qS 



