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qu'on peut poser F = P : donc 



(a) I=A,, 



(3) h = l^\l 



L'équation (3) qu'on peutécrire If = k^lmonire que l'intensité magnétique 

 à rextrémilé du faisceau normal varie comme les ordonnées d'une parabole 

 AQP tangente en A à l'axe des j; et de l'équation (2) on tire que, sur les 

 divers points d'un barreau de longueur 2/, cette intensité est figurée par 



une droite qui fait avec l'axe des x un angle dont la tangente est -^• 



Pour l = AB, cette droite est AP; ce serait la ligne AQ pour un faisceau 

 terminé au point D. 



y c. 



» Ainsi ce faisceau normal possède cette remarquable propriété que la 

 courbe des intensités magnétiques se réduit à une droite. C'est justement 

 un cas qui avait été reconnu par Coulomb, le cas où des aimants de deux 

 lignes de diamètre n'avaient que 5 ou 6 pouces de longueur. Cette loi simple 

 démontre de suite que le pôle est au tiers de la demi-longueur; elle va 

 nous permettre d'exprimer la totalité du magnétisme du faisceau, 



» YII. Cette totalité M du magnétisme est l'aire du triangle ABP ou 



Si la largeur des lames est a, leur épaisseur e, et qu'on néglige les augmen- 

 tations d'intensité qui se produisent aux coins et aux angles du faisceau, 

 il faut multiplier cette quantité par le périmètre 2{a -\- ?ic); n étant le 

 nombre des lames, on a donc 



M = 2[n -\-ne)lifi. 



n VIII. Lorsqu'on place un contact sous l'aimant, tout magnétisme 

 libre disparaît si ce contact est suffisamment grand et contient une quantité 

 assez grande de fer. Le magnétisme M vient donc tout entier se concen- 

 trer sur la surface d'adhérence que j'appelle S. Son intensité sur cette sur- 



