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» Si l'on attribue aux constantes arbitraires K et X, les valeurs K = 33,2, 

 >, = o"™, 00732, on trouvera que les expériences de M. Simon (de Metz), 

 discutées dans la première partie de ce travail (*), sont très- exactement 

 représentées par les équations (a) et (3). C'est ce qui résulte du tableau 

 suivant, où nous indiquons, à côté des éléments fournis par l'expérience, 



les valeurs théoriques de — et de D, les hauteurs h étant supposées me- 

 surées avec une exactitude parfaite. 



» Les différences qui existent, entre les diamètres déduits des hauteurs 

 et les diamètres mesurés directement, ne font que suppléer aux décimales 

 non exprimées. L'accord entre la théorie et l'observation est donc absolu; 

 on l'obtient, bien que le cbamp des expériences soit fort étendu, au moyen 

 de deux constantes arbitraires seulement. 



» Après avoir fait connaître les éléments numériques qui résument ses 

 expériences, M. Simon (de Metz) fait remarquer que « les trois dernières 

 » expériences semblent annoncer que, pour des diamètres au-dessous de 

 » o^^.ooS, l'ascension croîtrait beaucoup plus rapidement que pour des 

 » tubes moins étroits » ; il ajoute qu'il se serait abstenu de rapporter les 

 résultats relatifs à ces diamètres « s'ils ne s'étaient présentés à l'observation 

 » im grand nombre de fois ». M. Simon pouvait difficilement s'expliquer 

 la rapidité avec laquelle la marche des phénomènes se modifie, lorsque le 

 diamètre devient voisin de o'^'",oo8. C'est qu'à ce moment il se produit 

 une sorte de discontinuité très-singulière; le produit liD^ jusque-là régi 

 par une formule qui le fait varier (à une constante près) presque propor- 

 tionnellement à la courbure j-;, dépend désormais d'une autre formule 



(*) Comptes rendus, t. LXII, p. i34 et suiv.; i866. 



