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 pagation propre à ce centre, Vénergie de l'onde, ou le travail qu'elle pro- 

 duirait en s'aftaissant si le fluide revenait au repos, son moment d'inslnhililé, 

 en appelant ainsi (§ XXXII) la tendance à se déformer en s'avançant, et 

 même à se partager en plusieurs autres ondes, enfin la forme courbe de sa 

 surface. 



» Cette forme est stable, et le moment dont on vient de parler est à son 

 minimum pour l'onde particulière appelée solitaire, par M. Russel. 



» C'est la seule qui ne se déforme pas en se propageant, ou qui jouisse 

 de cette longévité que lui attribue le même expérimentateur. 



» M. Boussinesq trouve aussi (n" 161 ), ce qui est encore conforme à des 

 expériences (*), que lorsqu'une onde se propage dans un canal dont la pro- 

 fondein- décroît dans le sens de la propagation, comme elle résulte de la su- 

 perposition d'une partie directe et d'iuie partie réfléchie et croissante, elle 

 devient, en avançant, moins volumineuse et plus élevée, par suite plus 

 courte, et de moins en moins stable, jusqu'à ce qu'elle manque de base et 

 produise ce déferlement qui s'observe sur les plages en pente douce, phé- 

 nomène bien connu qui n'avait pas encore été si complètement expliqué. 



» Le contraire aurait lieu si la profondeur d'eau allait en augmentant. 



» 16. Lorsqu'une intumescence est supposée continue (§ XXXIII), 

 comme celles que produit l'effusion, aussi continue, d'ime quantité d'eau 

 constante en un point d'un canal à eau primitivement stagnante, la même 

 analyse prouve que sa vitesse de propagation, ou la longueur dont die aug- 

 nienle par unité de temps, est environ \/^ (II + 1 /('), si H est la profondeur 

 d'eau primitive, et h' la hauteur à peu près constante de l'intumescence. 

 Mais si l'on considère ce qui doit se passer à sa tête, ou dans cette partie 

 de l'intumescence qui marche en avant, on reconnaît que la hauteur n'y 

 peut pas être la même que dans le reste, car elle a nécessairement une 

 courbure qui, d'après la formule à parenthèse trinôme dont on vient de 

 parler, y rendrait la vitesse plus petite que dans la partie qui suit. Cette 

 partie postérieure inonderait la partie antérieure, et la rehausserait jusqu'à 

 ce que sa vitesse, accrue par cela seul, devînt la même. Ainsi s'explique 

 Vonde m/<(fl/e saillante qui a été constamment observée par M. Bazin. 



M Mais ce n'est pas tout. Cette tète ou onde initiale ne pourra se rac- 

 corder avec le reste que par une surface ayant une partie concave détermi- 

 nant, par un développement de force centrifuge, un accroissement de 

 vitesse tendant à la détacher, d'où une suite de parties alternativement 



(*) Recherches hydrauliques, 2" Partie, Chap. I, n° 12, et^g. ?. de la PI. II. 



G. R., 1873, i" Semestre. (T. LXXVl, N" 130 ' 20 



