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 où A désigne l'équivalent calorifique du travail, v le volume spécifique de 

 la vapeur, u le volume spécifique du corps avant la vaporisation, /> la tension 

 de la vapeur saturée. 



» Supposons que les relations (i) et (2) s'appliquent à l'eau liquide à 

 zéro; on aura de même, pour la glace à zéro, les relations analogues 



(3) V'=^'+^-x' 



(4) I/=AT(.'~«')|:. 



» Admettons que les vapeurs émises par l'eau liquide et par la glace à 

 zéro soient identiques, et clierchons si cette hypothèse est en réalité admis- 

 sible. On aurait, dans ce cas, p' = />, i>' = i>, 7'= 7; d'ailleurs les volumes 

 spécifiques de l'eau à l'état liquide ou à l'état solide sont insignifiants par 

 rapport au volume spécifique de la vapeur à zéro; on aurait donc, dans 

 cette hypothèse, L = L' et 



(5) C = C. 



M Or, si l'on désigne par C, et C', les chaleurs spécifiques de l'eau li- 

 quide et de la glace à zéro sous la pression constante p, on a, d'après 

 M. Clausius, 



r — r AT — ^- c— c: - AT '^"' ^. 



» M. Clausius a montré d'ailleurs que la chaleur spécifique C diffère très- 

 peu de C| ; ainsi à la température de 100 degrés C, = i,oi3, d'après les 

 expériences de M. Regnault, la valeur de C calculée d'après la formule 

 précédente est C = i,oi2'74- A. plus forte raison, dans les basses tempéra- 

 tures, on peut négliger la différence entre C et C,, et prendre pour C et C 

 les valeurs approchées C, et C, . 



11 Tl est aisé de voir que les chaleurs spécifiques C, et C\ diffèrent d'ail- 

 leurs très-peu des chaleurs spécifiques C, et C.^ mesurées sous la pression 

 constante de l'atmosphère que nous désignerons par ?ô. 



n Considérons en effet, d'une manière générale, 1 kilogramme d'un 

 coriis primitivement à la température t sous la pression p, et supposons 

 que le corps se trouve finalement à la température t-hdt sous la pression za. 

 On peut passer de l'état initial à l'état final par deux séries distinctes 

 d'opérations : 



» 1° On chauffé le corps de i à f. -h dt sous la pression p\ le volume 

 passe de la valeur ii„ à la valeur u^ ; la chaleiu- interne s'accroit de la 

 quaulité q„ — C, dt — Ap{u, — «oj- 



