( I079 ) 

 » Ensuite on comprime le corps à la température constante t -+- fît, de 

 sorte que la pression passe de la valeur p à la valeur n ; le volume varie 

 de II, à II.,. Si loi) désigne par lidp la quantité de chaleur nécessaire pour 

 produire une transformation élémentaire caractérisée par l'accroissement 

 de pression dp à la température constante t + dt, l'accroissement de la 

 chaleiu' interne, dans cette seconde partie de l'opération, est 



cj,=. rhdp-Kf"'pdn (*). 



» 2° On comprime le corps à la température t; la pression varie de p à w, 

 le volume de u^ à «3. En désignant par h, un coefficient analogue à //, l'ac- 

 croissement de la chaleur interne, dans cette première partie de l'opéra- 

 tion, est 



/'W ;"'a 



qi= I /i , dp — A j pdu. 



M Ensuite on chauffe le corps de i à t + dt sous la pression jtt; le vo- 

 lume passe de u^ à u.; l'accroissement de la chaleur interne est alors 



cj^ = C^dt — A77;[i/n — 1I3). 



» L'état initial et l'état final étant les mêmes dans les deux cas, la varia- 

 tion de la chaleur interne est la même, 



</0 + 7l = 72 -+-'/3) 



(C, — C.)dt — kp{u, — lio) — A77:[ii2 — II,) + 72 — 7'' 



» Pour déduire C, de C. en nombres, il faudrait connaître plusietu-s 

 éléments que l'expérience ne donne pas en général; mais on peut remar- 

 quer que la chaleur consommée par le travail externe est ordinairement 

 faible dans le cas des corps solides et liquides, que la chaleur développée 

 par la compression est en général fort petite, de sorte que l'on peut suppo- 

 ser sans grande erreur Co = C,, C„ = C, . 



» Or, dans le cas de l'eau, Cj = i , C, — 0,48 : la relation (5) ne peut 

 donc subsister. Il existe donc nécessairement une différence entre 7 et 7'; 

 l'écart entre ces deux chaleurs s[)écifiques peut s'évaluer aisément au degré 

 d'approximation qui précède. 



» La chaleur de fusion de la glace, en effet, est sensiblement égale à la 



(*) Le coefficient h est donné par le théorènie de Carnot, h =: — AT 



dt 



i38., 



