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 navire et avec la résistance de la carène. 3° La durée d'oscillation est sen- 

 siblement constante pour un navire dont les formes sont verticales dans le 

 voisinage de la flottaison; elle décroît un peu avec l'amplitude pour les 

 navires très-évasés à la flottaison, et augmente au contraire pour ceux dont 

 les formes sont très-rentrantes. 4" Le navire emploie moins de temps à s'in- 

 cliner qu'à se redresser. 5" La durée d'oscillation croît avec la résistance. 

 6° Le moment d'inertie du navire fi,, déduit de la durée d'oscillation ob- 

 servée, est notablement plus grand que le moment d'inertie réel. Pour 

 l'Elorn, fJi n'est que les f de fx, (*). 



» 7° La loi du mouvement de rotation d'un navire oscillant sur eau 

 calme peut être représentée avec une grande approximation par l'équation 

 intégrale 



Q = ri (cos^',^ — ^ sin^i^J, 



ou, en négligeant des termes très-petits, par l'équation différentielle 



dans lesquelles est l'inclinaison du navire, t le temps, A, le rapport—» 



T, étant la durée d'oscillation constante ou variable observée; jj est l'or- 

 donnée de la courbe de décroissance des amplitudes observées; enfin vj' est 

 la dérivée de v] par rapport au temps. 



» 8° Le couple des résistances, défini comme la différence entre le couple 

 total des forces extérieures agissant sur le navire et le couple de stabilité, 

 peut être considéré comme se composant à chaque instant de deux termes, 



d- Q 



l'un {[i, — ju.) -TT proportionnel à l'accélération angulaire, l'autre dépen- 

 dant de la vitesse angulaire et approximativement égal a — ajj., — y Le 



premier se borne à augmenter la durée d'oscillation, le second à réduire 

 les amplitudes. 



» 9° Pour rElorn, dans différentes conditions de résistance et de stabilité, 

 le Renard, aviso de 8oo tonneaux ayant des formes très-rentrantes à la flot- 

 taison et peu de stabilité, l' Eurydice, frégate de i25o tonneaux très-stable 

 au contraire, le Lalouche-Tréville^ aviso de ^So tonneaux, enfin, même pour 

 un modèle au vingtième de VElorn, la loi de décroissance des amplitudes 



(*) Le moment d'inertie réel p a été calculé directement avec un soin extrèuie, puis dé- 

 duit de l'expérience en faisant osciller le navire sur sa quille après l'avoir mis à sec dans un 

 bassin. Les deux chiffres ainsi obtenus ont parfaitement concordé. 



