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 que la densité de l'air croît dans le même rapport que les poids qui le 

 compriment, tant que la température reste invariable. 



» De son côté Euler avait pensé que la différence entre le calcul et l'ob- 

 servation pouvait tenir à ce que l'on considérait la vitesse des molécules 

 d'air comme très-petite, et que par suite on négligeait ses puissances supé- 

 rieures à la première. Mais Poisson a prouvé que cette explication n'é- 

 tait pas admissible, 



» Enfin Laplace, pensant qu'un désaccord aussi considérable et aussi 

 constant entre l'expérience et la théorie, devait tenir à l'action de forces 

 ignorées, conçut l'idée ingénieuse que l'excès d'élasticité de l'air devait 

 tenir à la chaleur dégagée par la compression. Cette idée fut soumise au 

 calcul par Poisson, et ensuite par Laplace qui formula le premier le résultat 

 en ces termes : 



u La vitesse du son est égale au produit de la vitesse que donne la for- 

 » mule newtonienne, par la racine carrée du rapport de la chaleur spéci- 

 » fique de l'air sous une pression constante, à sa chaleur spécifique sous 

 » un volume constant. » 



•> Les diverses théories que Laplace a voulu ainsi accorder avec l expé- 

 rience, conduisaient à un même résultat, parce qu'elles étaient fondées sur 

 un même principe, je crois pouvoir dire sur une même erreur, savoir que 

 lorsque la température d'un gaz reste constante, sa force élastique varie 

 proportionnellement à sa densité, aussi bien dans l'état de mouvement que 

 dans l'état d'équilibre. Or c'est ce qu'il n'est plus permis d'admettre, d'a- 

 près les travaux des géomètres modernes. Il était donc nécessaire d'étudier 

 la question au point de vue des actions mutuelles des molécules, qui 

 donnent lieu à des pressions dépendantes, non-seulement des changements 

 de densité, mais encore des changements de disposition de ces molécules 

 autour de chacune d'elles. 



» C'est là la recherche que je me suis proposée. J'ai considéré les 

 mêmes cas qui avaient été traités par mes illustres devanciers, tant pour 

 rendre la comparaison plus facile, que pour éviter des complications peu 

 utiles. Je me suis donc borné à traiter : i" le cas dun tuyau cylindrique 

 indéfini, dans lequel le mouvement a lieu par tranches, et parallèlement à 

 la longueur; 2° le mouvement dans l'air libre, en supposant qu'il soit pai- 

 tout dirigé vers le centre d'ébranlement. 



» Voici maintenant comment j'ai procédé : J'ai d'abord remarqué que 

 les déplacements des molécules d'air étant très-petits par hypothèse, le chan- 

 gement de pression qui en résulte sur un élément plan intérieur, se cal- 



