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 mière. Tous les points qui avaient même x l'auront encore, et par consé- 

 quent leur M sera le même; u ne dépendra donc ni de j ni de z; de même v 

 sera indépendant de x, 2, et tv de jr, j. Comme de plus nous supposons 

 que dans l'état primitif la distance moyenne des molécides est la même en 

 tous sens, et que dans le second il y a similitude, la dilatation rapportée à 

 l'imité de longueur sera la même en tous sens, et l'on aura 



du flv div 



dx dy dz 



Les équations (i) deviennent alors 



/jcosX= n + (n+5Â)-TÎ^ cosa, 



y9CosfjL= n + (n + 5A:)--^ cosê, 



pcosv = n + (n + 5A)-3^1cos7. 



La pression p est donc encore normale, et sa valeur est, abstraction faite 

 du signe, 



si la densité était D avant le changement, elle sera après, 



■P, / du dv dw\ ( du\ 



Or, d'après les expériences faites sur les états d'équilibre, la pression a dû 

 varier proportionnellement à la densité, la température étant restée con- 

 stante; et comme elle était 17, elle sera II f i — 3 -7^)- Donc 



n-3n^ = n + (n + 5/f);J^, 



dx ^ ' dx 



d'où 



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Les deux constantes R, k étant maintenant déterminées, en les substituant 

 dans les équations (i) on aura les formules de la pression dans un gaz dont 

 les molécules subissent de très-petits changements relatifs, tant dans la lon- 

 gueur des droites qui les joignent que dans les directions de ces dioites. 

 » Ces formules, qui ne conviennent pas aux solides ni aux gaz en géné- 



C. R., 1862, 2'n<^ Semeure. (T. LV, N» I.) 1 



