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 rai, sont les suivantes, dans lesquelles i/, v, w représentent les accroissements 

 (les coordonnées jc, j-, z d'une molécule quelconque; Il la pression primi- 

 tive; <x, S, y les angles formés avec les axes par l'axe du plan sur lequel 

 s'exerce la pression ; >,, p., v les angles formés avec les axes par la direction 

 de cette pression : 



i ^ „r/ 7'/" i^'" 4'/iv\ , /idu 4rfi.\ . , fidu 4r/,r\ 1 



;.cos^ = n[^,_^-_3-^--_jcosa+(^3^--^)cosg+(^^^-3^)cosvJ, 



Mouvement clans un tube cjlindriqne, 



11 D'après ce que nous avons dit que nous admettions, avec tous les géo- 

 mètres qui ont traité ce cas, le mouvement de chaque molécule doit être 

 parallèle aux arêtes du tube, que nous supposerons parallèles anx x, et 

 il ne doit dépendre que de x. Il faudra donc, dans les formules ^2), faire 

 p = o, ïv = o, et elles deviendront 



/JcosX = n (1 -^£) cosa, 



„ / A du\ p 



/>cos^= n (^I - g — j cosS, 



/.cosv=n(^.-g^jcos7. 



« On voit que la pression n'est pas normale au plan sur lequel elle 

 s'exerce, puisque les cosinus des angles X, [x, v et des angles a, S, 7 ne sont 

 pas proportionnels. Les changements de pression dans le sens de la longueur 

 et dans le sens des parois, sont dans le rapport de 7; 4- Cela posé, l'équation 

 du mouvement d'une tranche quelconque sera, en désignant le temps par t, 

 et par D la densité primitive du gaz, 



d"- u 'j n rf^ Il 

 liF ~ 5 D ^^' 



d'où résultera, comme on sait, pour la vitesse de propagation du mouve- 

 ment, l'expression 



VWi 



Or i /— est la formule de Newton. 



» Le mouvement sphérique dont nous avons parlé conduirait à l'équa- 



