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sens. Ces équations sont [Journal de l'École Polytechnique, t. XIII, p. 46) 



L cos X = [k ( , + g) 4- A- ( 3 ;i^ + ^ -f- g) ] cos « 



I r,. du 1 l (lu di>\^ a Tir du , i du dw\~\ 



I p cos p. = 



I p cos V = 



La constante R est évidemment égale à la pression donnée II dans l'état 

 primitif. Il n'y a donc plus à déterminer que la seconde, et alors les équa- 

 tions générales seront connues. Et il faut bien se rappeler que ces constantes 

 sont des sommes dépendantes de la fonction de la distance qui e.xprime l'ac- 

 tion mutuelle des molécules, en y comprenant l'effet résultant de l'élévation 

 de température qui pourrait provenir d'un changement de la distance, et 

 serait fonction de ce changement, et par conséquent de la distance elle- 

 même. C'est cette fonction ainsi entendue, et dont la forme est d'ailleurs 

 tout à fait inconnue, que Poisson introduit dans son calcul. 



» 11 faut maintenant exprimer que le système satisfait à la loi de Mariette, 

 c'est-à-dire que si l'on change sa densité en conservant la similitude géomé- 

 trique, et qu'on ramène la température à sa première valeur, la pression 

 sur l'unité de surface dans les deux systèmes est proportionnelle à la den- 

 sité. Pour avoir similitude dans les deux systèmes, il faut supposer 



du dv dw 



dx dy dz 



et regarder u comme fonction de la seule coordonnée x^ v de y et iv de z. 

 » Le volume égal primitivement à i est devenu, en négligeant les carrés 



du dv 



et les i)roduits de -p » 3- 



1 dx dy 



du di> dp 



dx dy dz 



ou, dans le cas actuel, 1 + ^ ■ — Le rapport de la densité du second système 



à celle du premier est donc i — 3 -;-• 

 ' dx 



» Pour avoir la pression sur l'unité de surface dans le second, il faudra 



prendre, au lieu des formules (a), les secondes formules de Poisson, ou 



encore employer les premières en réduisant à l'unité la surface à laquelle 



