( 226 ) 



)) La valeur de A- étant maintenant connue, les formules (2) seront entière- 

 ment déterminées, et l'on aura les équations générales suivantes : 



' pco,;=n[.+i(8-9i)J + i(.-3^)(| + '|-')]cos, 



(3) 



1 ^cosv ^ 



Jpplication au cas où les movvements de tous les points sont parallèles. 



» Si l'on suppose que les points ne se déplacent que parallèlement à une 

 même direction, celle des x par exemple, on aura w= o, \v — o; u sera 

 fonction de x setd, et les équations (3) deviendront 



/ pcos), = n [. +1(8 - 9l)^^]cos«, 



(4) Lcosp.= n[i + g(i-3^)'^]cosg. 



[;,cosv=n[i+g(i-3^)g]cosv. 



» On voit que la pression est généralement oblique au plan sur lequel elle 

 s'exerce; il faut excepter le cas où ce plan est perpendiculaire ou parallèle à 

 l'axe des jc. Si l'on admet que dans un tuyau cylindrique le mouvement 

 puisse satisfaire à cette condition que les déplacements de tous les points 

 soient parallèles aux arêtes, et les mêmes pour les points situés primitive- 

 ment dans une même section orthogonale; les formules (4) donneront, 

 pour l'équation unique du mouvement du fluide, 



d'u 

 ~dF 



dou l'on conclut que la vitesse de propagation du mouvement sera expri- 

 mée par la formule 



(5) 



^i\M 



