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 flement mobile, qui se meut ensuite dans le canal avec lUie vitesse à peu près 

 uniforme. J. Russell, qui a publié en i845 des expériences fort intéressantes 

 sur ce phénomène, lui donne le nom d'onde de translalion. 



» Les propriétés de cette onde sont très-remarquables : elle ne doit pas 

 être confondue avec les ondes d'oscillation produites par une agitation 

 superficielle du liquide. L'exhaussement de niveau qui accompagne ces der- 

 nières, est toujours suivi d'un abaissement à peu près égal, de telle sorte 

 que l'eau oscille autour de son niveau primitif; elles marchent toujours par 

 groupes composés d'un grand nombres d'ondes qui se suivent; enfin leur 

 action ne s'étend pas à une grande profondeur au-dessous de la surface. Les 

 caractères de l'onde de translation sont tout opposés : elle est tout entière 

 en saillie au-dessus du niveau primitif; elle marche seule, et le mouvement 

 produit par son passage s'étend à toutes les molécules du liqdide, depuis la 

 surface jusqu'au fond; elle jouit en outre de la propriété de franchir sans 

 altération sensible de longs espaces. Sa vitesse de propagation est \lg (H h- h), 

 H étant la profondeur du canal et h la hauteur de l'onde. 



» Au lieu de donner naissance au phénomène en projetant dans le canal 

 un petit volume d'eau, on pourrait, au contraire, produire à la surface une 

 dépression subite, par exemple en retirant un corps qui y serait plongé. 

 Dans ce cas, la dépression ainsi créée se propage également dans le canal : 

 on obtient une onde à laquelle on peut donner le nom à' onde négative, et 

 dont la vitesse de propagation est v^g(H — h)^ h. étant la profondeur de la 

 dépression mobile au-dessous du niveau primitif. Toutefois l'analogie n'est 

 pas complète : car elle ne peut franchir d'aussi longs espaces que l'onde 

 positive; elle ne peut en outre exister seule et se présente toujours suivie 

 d'un groupe d'ondes d'oscillation. 



» J. Russell n'avait expérimenté qu'en petit : nous avons reproduit ses 

 expériences, en opérant sur une échelle beaucoup plus grande, et nous les 

 avons étendues au cas où l'onde se propage dans un courant. Dans une eau 

 stagnante, l'exactitude de la formule donnée par J. Russell s'est parfrutement 

 confirmée. Pour étendre cette formule au cas où la propagation s'opère dans 

 un courant, il suffit d'ajouter ou de retrancher la vitesse moyenne du cou- 

 rant, suivant que l'onde que l'on considère se propage en descendant ou en 

 lemontant. Ce résultat, assez probable à priori, n'était cependant pas com- 

 plètement évident, puisque les diverses molécules du courant sont eu réalité 

 animées de vitesses différentes. On remarque du reste que l'accord entre la 

 formule et l'expérience n'est plus aussi complet que dans le cas d'une eau 



