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 par cf^ et inlégré entre les limites indiquées, donne le même facteur coii' 



stant multiplié par T, que l'on peut prendre ici égal à tïv/t:' et l'on a 

 définitivement, pour ce seul terme provenant de l'équation (i8), 

 , ^ _^ «;'•+' /^ 



ces termes étant alternativement positifs et négatifs en commençant par le 

 signe +. 



» Quant à la partie du second membre de l'équation (i3) qui résulterait 



du développement de cos «osin y -r (t — d) i on verrait, par des consi- 

 dérations analogues, qu'on peut en faire abstraction, et l'on a, en résumé, 



/A pi „| 2 



ï+ 



2 2'.2{l)- 2^3(I.2)- 2'.4(l-'^-3)^ 2^5(1.2.3.4)' 



I 



._... ,_ i 



2". 6(1.2. 3. 4. 5)' ' 2'-'.7(.. 2. 3.4.5.5)= J' 



" Cette formule montre une concordance parfaite entre les résultats de 

 la théorie et les règles expérimentales indiquées au commencement de ce 

 travail. 



» En effet, supposons d'abord que l'angle «q soit au-dessous de la valeur 



nécessaire pour que la série ; — °---- + . . . commence à devenir 



négative. 



» Alors, si ê < - ou si cos6> o, c'est-à-dire si le centre du balancier, 



au repos, se trouve au-dessous du centre de rotation, la formule (20) montre 

 qu'en pareil cas il y aura une légère accélération du chronomètre par rap- 

 port à la marche normale correspondant à une durée d'oscillation î^v/y 



» Au coulraire, si ê > - ou cosê < o, par la même raison il y aura un 



léger retard dans la marche, et dont la valeur sera encore donnée par la 

 formule {20). 



» Pour centrer dans ces deux cas le balancier, il faudra donc toujours 

 appliquer la règle indiquée au commencement. 



» On voit de plus que si ê = -, c'est-à-dire si le balancier a son centre 



déplacé sur l'horizontale, la marche du chronomètre n'en est pas affectée 

 et est la marche normale elle-même. 



C. R., 1864, 1" Semestre. (T. LVllI, ^o ».) ^8 



