( 45. ) 



Jéculaires est 



— / (lu I ('- (Iv = — ) 



P J«„ Jo P 



en représentant le moment d'élasticité du corps par 



(/il j v-(h>. 



« Ce moment dépend du coefficient E d'élasticité ou de la nature du corps, 

 de l'intégrale définie ou de la figure de la section normale. Dans le cas d'un 

 cylindre dont le diamètre est d, on a 



et l'on trouve 



(0 M = '^'^^'' 



64 



» Dans la valeur 



9 = 



1 + 





d'y 



du rayon de courbure, on peut négliger -^ puisque la flexion du prisme 

 et l'inclinaison de la tangente sont toujours très-petites, et prendre sim- 

 plement - = -r=T- La somme — des moments des résistances moléculaires 



d-r 



par rapport à l'axe H est donc M -j4" 



» Maintenant passons aux forces extérieures. Le milieu du prisme est 

 chargé du poids 2 P et de son propre poids ipC ou de aP -H 2/jC; la résis- 

 tance de chaque point d'appui est représentée par la force — (P -\- pC), et 

 la section normale du milieu du prisme est immobile comme si elle était 

 encastrée. 



» Considérons seulement la brandie de droite du prisme : son extrémité 

 est soulevée par la force verticale — (P + /^C) qui agit à la distance C — x 

 de l'axe H qui se trouve à la distance x de la section immobile du milieu. 

 Le moment de cette force pour faire tourner la tranche transversale autour 

 de l'axe H est donc (P -i-^C) (C — a?). Mais tous les éléments du prisme 

 compris dans l'intervalle C — x tendent à descendre par l'action de la 



59- 



