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 la pression '^60, 



(i) -P — = i-i-aO; 



■JDO I + C ^ ' ' 



elle donne, pour deux expériences faites à la même température, l'équation 



/M' + pC = p'v' + p'c, 



d'où l'on déduit la valeur du covolume 



(.) ^--'^- 



En multipliant par la fraction ^, qui diffère tres-peu de l'unité, on obtient 

 une autre valeur suffisamment approchée 



(3) c=^(l^,-À, 



P —P \p^' I 



dans laquelle figure la fraction de M. Regnault, 4^ — i, qui doit être, 



ainsi que la différence pv — p'v', proportionnelle k p' ~ p et non pas nulle, 

 comme le veut la loi de Mariotte, applicable seulement aux gaz dont le 

 covolume est négligeable. Je n'ai pu encore fixer la valeur de ce complé- 

 ment, toujours très-petit, que pour quelques gaz, et cela eût même été im- 

 possible sans les progrès si remarquables que M. Regnault a fait faire à l'art 

 des expériences. Quant aux autres gaz, la proportionnalité dont il vient 

 d'être question ne se montre point dans les résultats connus; elle est altérée 

 par deux causes d'erreurs. 



» La première, l'action condensante des surfaces, peut être, jusqu'à un 

 certain point, étudiée analytiquement; mais il y a lieu à distinguer deux 

 cas : celui où le gaz est éloigné de son point de liquéfaction, et celui où il 

 en est assez voisin pour que l'attraction en change l'état. Dans le premier 

 cas, que je considère seul ici, les lois de Mariotte et de Gay-T.ussac donnent 

 Hue approximation plus que suffisante; leur simplicité doit donc porter à 

 en faire usage. 



» Soient D' la densité du solide par rapport à l'eau, D la densité normale 



du gaz relativement à l'air, et par conséquent — — ^ sa densité par rapport 



à l'eau. L'attraction du solide sur une molécule gazeuse, à la distance r, est 

 évidemment proportionnelle au produit des densités par une fonction de 

 cette distance ; elle est d'ailleurs proportionnelle cà l'accroissement de pres- 



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