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 si on et l'on a 



(4) dp=-^^fr.rlr, 



ou, en intégrant depuis oo jusqu'à r et appelant po la pression loin de la 

 surface, 



DD' , 



(5) TTV^'^-'---'^''^ 



Au contact cette équation devient 



DD' , DD' 



(6) 7^r;r<(?=°--^<'' ,TT7-, 

 Pi = Po e = Po A , 



A ayant la même valeur pour tous les corps. 



» Si nous considérons maintenant le poids x du gaz dissimulé dans une 

 tranche d'épaisseur dr, c'est-à-dire l'excès du poids de cette tranche sur 

 celui d'un même volume de fluide situé loin de la surface, il est évidemment 



, , T){p—p„)(ir 



proportionnel a — — -— ^ » 



(7) da-=- ^''(f-^'^ dr. 



En substituant la valeur (5) dep, on arrive à l'équation 



et le poids total s'obtient en faisant r = o; il est 



BD/>„ „ / DD' 





DD' 



» Si D, D' et t varient de telle sorte que ne change point, les 



' * I + af o i 



équations précédentes conduisent à plusieurs lois utiles : 



» i" Le rapport des pressions, en un point où l'attraction est efficace et 

 loin du solide, est constant; 



» a° Le poids du fluide dissimulé par décimètre carré est proportionnel 

 à la pression loin de la surface; 



)i 3° Il est proportionnel à la densité normale du gaz; 



» 4° Il est en raison inverse du binôme de dilatation. 



