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 » En faisant flotter des sphères d'eau dans un mélange convenable d'es- 

 sence de girofle et d'huile de lin ou d'huile d'amandes {BibUolhèque de 

 Genève, i86ï, t. XII, archives, p. 210), M. L. Dufour en a obtenu de 

 18 millimètres de diamètre qui étaient encore hqnides à i3o degrés, de 

 12 millimètres à plus de i4o degrés, de 6 milhmètres à i65 degrés, de 

 j millimètres à l'jS degrés. 



>. La proportion précédente donne 18°"°: la""" : : 2'"'",576:x=: i=""°,7i7 ; 

 i8:6::5,982:.r= r-"™99/j; i8:3::8,5i2:.r=: i="",4i9. Pour a voir égard à 

 la pression de l'air sur le liquide, j'ai diminué d'une atmosphère les tensions 

 de la vapeur d'eau à 140, i65 et 1178 degrés. Les trois résultats: 1,717; 

 1,994; 1,419 atmosphère, ne sont pas trop éloignés de la tension 2,671 at- 

 mosphères de la vapeur à i3o degrés, diminuée de i atmosphère. La moyenne 

 de ces trois résultats est 1,710 atmosphère. En faisant ces expériences, 

 M. Dufour, qui n'en coiuiaissait pas l'explication, ne les a pas dirigées con- 

 venablement pour obtenir la plus haute température que chaque globule 

 d'un diamètre déterminé pouvait supporter sans dégager de la vapeur. 



)) En représentant par D le diamètre intérieur d'une sphère creuse, et 

 par P la pression qu'exerce sur l'unité de surface la force élastique qu'elle 



renferme, je j)rouve que -j- exprime la force qui tend à séparer ses deux 



liémisphères sur chaque unité de longueur de la circonférence qui leur est 

 commune. En faisant successivement D =: 18, 12,6, 3 millimètres, et 

 P= 1,671; 2,576; 5,982; 8,5 12 atmosphères, on obtient 



DP 



— = 7,5195; 7,728; 8,973; 6,384 atmosphères. 



En multipliant 760 millimètres par la densité 13,598 du mercure, on ob- 

 tient io334""",48 pour la hauteur de l'eau qui équilibre la pression atiiio- 

 sphérique, et par suite io334"sy^8 ou io8%33448 pour cette même pres- 

 sion sur 1 millimètre carré de surface. 



» En mnltipliant successivement ioS'',33448 par 7,5195; 7,728; 8,973; 

 6,384 atmosphères, on obtient 77S'',7io; ']Ç)^',èG5; 92S'',73i ; 65s'',975 pour 

 les actions qui tendent à séparer les hémisphères de chacune des quatre 

 sphères ci-dessus dans i millimètre de longueur sur leur circonférence com- 

 mune. La moyenne de ces quatre résultats est 796"^, 070. 



i> Pour simplifier la théorie précédente, on y a négligé la résistance pro- 

 duite par la couche condensée qui enveloppe chaque sphère, et qui appar- 



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