( 34o) 

 » Après avoir fait quelques calculs avec cette équalion, M. Heech Hit à la 

 fin que^ si l'on met 



T = rt + / = 273 -I- /; 



son équation se confond avec la première équation de ma Note, d'où dé- 

 coule aussi la seconde comme conséquence. Mais il ne dit pas par quelle 

 raison il faut mettre T = a + /, ni même par quelle raison sa fonction T 

 doit être la même pour tous les liquides; et pourtant c'est précisément ce 

 point qui est le plus essentiel. 



» Aussi longtemps que T est regardée comme une fonction inconnue, 

 l'équation de M. Reech se comprend d'elle-même, car en lui donnant la 

 forme 



1 f/r _ 1 (ir c — h 



on voit facilement qu'il doit toujours exister une fonction de t qui, mise à la 

 place de T, satisfait à cette équation, quelles que soient les fonctions de t 

 qui expriment les quantités c, r et //. L'équation, dans celte forme indé- 

 terminée, ne nous présente donc aucune relation entre ces dernières quan- 

 tités; mais c'est seulement de la connaissance que nous avons de la fonc- 

 tion T que dépend la valeur que cette équation peut avoir pour nous. 



D Cette connaissance doit être déduite de la théorie mécanique de la cha- 

 leur, et plus spécialement du second théorème principal de cette théorie, 

 que j'ai nommé, dans la forme nouvelle que je lui ai donnée (*), le théorème 

 de l'équivalence des transformations. 



» Représentons-nous qu'un corps quelconque subit des changements 

 d'état, qui s'effectuent de telle manière, que les changements inverses sont 

 aussi possibles ; alors, ])our chaque série circulaire de changements, par 

 laquelle le corps revient à la fin à son état initial, le théorème rappelé nous 

 donne l'équation suivante: 



f 



T =°' 



oùdQ est l'élément de la chaleur que le corps reçoit ou rend pendant ses 

 changements (les quantités de chaleur reçues et rendues étant comptées 

 comme opposées par le signe), et T représente une fonction de la tempéra- 



(*) « Sur une forme nouvelle du second théorème principal de la théorie mécanique de la 

 chaleur. » [Jnnalcs de Poggendoiff, t. XCIII, p. 48'; Journal de Liouviltc, t. XX, p. 63; 

 Philosopliicnl Magazine, IV' série, t. XII, p. 81.) 



