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 M. Clausius démontre que T doit être une certaine fonction de f, la même 

 pour toutes les espèces de fluides élastiques. A ce double point de vue, ma 

 théorie conduit aisément aux équations de MM. Diipré et Clausius. J'ajoute 

 que si l'expérience contredisait l'un des principes au sujet de T et A% mes 

 équations seules continueraient de subsister. 



» Dans le cas d'une masse d'air, en admettant à la fois la loi de Mariotte, 

 la loi de Gay-Lussac et les expériences de M. Regnault, on a d'abord 



a = const. = 0,2375; 

 on trouve ensuite 



T = 5 + « = 273 + f, 

 h = const. et k = const. 



En employant la valeur de T dans la théorie de la vapeur d'eau, on trouve 



A- = 434; 



puis en reportant cette valeur de k dans la théorie de l'air, on trouve 



A = 0,1699 et J = 1,3979. 



» Ce rapport est d'accord avec celui qu'on déduit de la vitesse du son, 

 d'après la théorie de Laplace. J'admets d'ailleurs qu'on doit continuer 

 d'accepter la formule de Laplace. 



» J'ajoute que pour une barre solide comme pour une colonne de fluide, 

 la vitesse u du son peut être représentée par la commune relation que voici : 



alors qu'on désigne par g l'intensité de la pesanteur, v le volume de i kilo- 

 gramme de matière, e le coefficient d'élasticité qui figure dans les équations 

 de la résistance des matériaux. 



» Dans le cas de l'air on a explicitement 



à la condition que v^^ p^ soient les valeurs particulières de v, p pour i = o. » 



PHYSIQUE. — Recherches sur la chaleur chimique et la chaleur voltaïque; 

 par M. F. Raoult. (Extrait par l'auteur.) 



(Commissaires, MM. Becquerel, Pouillet, Regnault.) 



« La mesure de la chaleur produite par un courant électrique dans le 



