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 fait dépendre l'intensilé du courant dans le tll d'ini galvanomètre dn rap- 

 port des deux résistances électriques que l'on compare. Dans cette disposi- 

 tion, les deux extrémités du fd du galvanomètre aboutissent à deux points 

 pris sur deux conducteurs du système, et ces points sont déterminés de façon 

 à diviser dans un même rapport les résistances totales de ces deux conduc- 

 teurs. Or, on fait voir que, si ce même rapport existe entre deux antres résis- 

 tances du système qui sont d'une part la résistance inconnue et de l'autre 

 celle qui sert d'unité, l'intensité du courant dans le galvanomètre est nulle. 

 La méthode consiste donc à faire varier la résistance connue jusqu'à ce 

 que le courant s'annule. 



» Le principe est le même que dans la méthode Whealstone, que l'on 

 peut en effet considérer comme résultant d'un cas particulier de la dispo- 

 sition plus générale imaginée par M. Thomson. La complication assez 

 grande de cette disposition de conducteurs doit faire préférer, en général, 

 la méthode Wheatstone, mais celle-ci devient insuffisante lorsque les 

 résistances à mesurer sont petites par rapport aux résistances accessoires, 

 tandis que par la méthode Thomson la valeur absolue de l'inconnue est 

 sans influence sur l'exactitude de la mesure. Celte différence s'explique par 

 la remarque suivante. Dans la méthode Wheatstone, l'équation par laquelle 



l'inconnue se trouve déterminée est = A, où x est la résistance incon- 



a 



nue, /; la résistance des conducteurs qui relient x au système, a la résis- 

 tance étalon et k le rapport numérique dont la valein- résulte de la lectiu'e 

 du rhéostat. Lorsque a- diminue par rapport à b, on voit que l'erreur rela- 

 tive de X augmente, celle de k restant constante. Dans la méthode Thom- 

 .son, A est déterminé. C'est la valeur de a qui résulte de l'observation, et 



l'équation est -z=k; l'erreur relative de x est constante avec celle de a. 



Les résistances provenant de contacts imparfaits sont aussi, dans la méthode 

 Wheatstone, une cause d'erreurs d'autant plus notables que la valeur absolue 

 de jc est petite. Dans la méthode Thomson, on peut disposer les points de 

 jonction des conducteurs de manière à faire porter ces résistances indé- 

 terminées, non plus sur x et sur a, mais sur les deux résistances dont le 

 partage sur le fil du galvanomètre détermine la valeur de k. Si l'on désigne 

 par R et A R les deux parties dans lesquelles chacune de ces deux résistances 

 se trouve divisée, on voit qu'en donnant à R une très-grande valeur les 



résistances de contact n'altèrent pas sensiblement le rapport — — Enfin, une 



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