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la tangente trigonoinélriqne de l'angle qu'elle fait avec la génératrice au 

 point considéré; 



» Le théorème précédent est d'ailleurs une conséquence immédiate de 

 ce dernier. » 



PHYSIQUE. — Sur la théorie des gaz. Note de 31. J. Moctier, présentée par 

 M. Bertrand. (Extrait par l'auteur.) 



(Renvoi à la Section de Physique.) 



« On considère l'état gazeux parfait comme étant défini par les deux lois 

 de Mariette et de Gay-Lussac. M. Hirn a généralisé ces deux lois (i) en 

 établissant que, pour un même corps, le produit du volume interatomique 

 par la somme des pressions interne et externe divisé par la température 

 absolue donne un nombre constant, quel que soit d'ailleurs l'état physique 

 du corps : les propriétés des gaz parfaits se déduisent immédiatement de 

 cette relation, en négligeant à la fois la pression interne et le volume ato- 

 mique. 



» J'ai essayé de démontrer, dans un travail précédent (2 ), que la quan- 

 tité constante qui entre dans la loi de M. Hirn est égale à la moitié du produit 

 de l'équivalent mécanique de la chaleur par la quantité de chaleur néces- 

 saire pour échauffer le corps de i degré, abstraction faite de la chaleur 

 consommée en travail externe et interne. 



» J'ai l'honneur de soumettre au jugement de l'Académie quelques con- 

 séquences de cette proposition, relatives à la théorie des gaz parfaits. 



» 1" I^a capacité calorifique absolue d'un corps est égale aux deux tiers 

 de la chaleur spécifique sous pression constante, lorsque le corps a pris 

 l'état gazeux parfait. 



» L'exactitude de cette proposition ne peut être établie d'une façon ab- 

 solue, faute de données expérimentales suffisantes; aucun gaz, même parmi 

 les gaz permanents, n'offre les caractères du gaz parfait dans les conditions 

 ordinaires des observations, et on ne peut affirmer que la chaleur spéci- 

 fique sous pression constante fournie par l'expérience soit rigoureusement 

 égale à celle que l'on observerait si le gaz était arrivé à l'état parfait, t'.epeii- 

 daiit, en l'absence de données suffisantes, c'est sur la valeur de cette chaleur 



(1) G. -A. Hirn, E.rpn.iicinn nnnlytiijitc et exjirrimcntnlc de In thrnric mécanique de In 

 chaleur, i865, p. 2[(). 



(2) Comptes rendus de V Académie des Sciences, t. LXIV, ]). 653. 



