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 » L'intégration des équations (4) et (5) donne d'ailleurs 



et en substituant à « et à c leurs valeurs précédentes, cette dernière relation 

 peut se mettre sous la forme 



(>o) 7 P = D - ilF ^(^ - -^^ + (" -^')M' 



d'où il résulterait que la pression p resterait la même pour tous les points 

 d'une circonférence ayant pour centre un point C de la base inférieure 

 pour lequel on a jr = R, j" = II, celle pression p allant en diminuant à me- 

 sure que l'on s'éloigne de ce même point C. 



» A l'intérieur du prisme central, nous obtiendrons successivemer)f, eu 

 raisonnant de la même façon, 



{6 bis) M'=A'ar-HB', 



{'j bis) t^' = - A'jr H- C. 



» La détermination des constantes s'obtiendrait encore en considérant 

 les points de la face supérieure du prisme central, ceux de la section faite 

 dans ce prisme par le plan de l'oritice, et enfin ceux du plan moyen lui- 

 même dont la position, par raison de symétrie, est absolument invariable. 



» Nous serons ainsi conduit à écrire 



{8 bis) ,' = l(^j^B- 



, , . , , VR — R, 



[g bis) «'=__-___ j., 



la vitesse V, correspondant à la sortie de la matière par l'orifice, étant 

 connue par la relation 



R,\'=RV, 



qui exprime la condition de l'invariabilité du volume total et qui a permis 

 de remplacer dans les dernières équations la vitesse V par sa valeur en fonc- 

 tion de V. 



» En désignant par p' la pression ni un point situé dans l'intérieur du 

 prisme central, on aurait alors, comme jiour l'équation (lo), 



ce qui montre que la pression serait la même sur tous les points d'iuie cir- 



