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 miqne, c'est-à-dire qu'il considère, outre les njouveaients moléculaires, les 

 pressions qui ont lieu tant à la surface cjue dans l'intérieur des blocs. A cet 

 effet, en supposant les blocs de forme rectangulaire, ainsi que les orifices 

 d'écoulement de même longueur afin de n'avoir à considérer que deux di- 

 mensions, il pose les équations différentielles connues du mouvement des 

 liquides, basées sur l'hypothèse d'écjalitéde In pression en tous sens autoui- de 

 chaque point; et, pour plus de simplicité, il réduit ces écpialions à celles du 

 cas flu mouvement permanent, où les vitesses et les pressions ne dépendent, 

 en chaque point, que de ses coordonnées dans l'espace; cela exige que le 

 vase contenant le bloc soit entretenu plein ^ ce qu'il a plus d'ime fois réalisé 

 dans ses expériences en ajoutant une plaque sous le piston chaque fois qu'il 

 est descendu d'inie hauteur égale à l'épaisseur de celle-ci. En combinant ces 

 équations différentielles avec l'hypothèse ci-dessus de conservation de l'ho- 

 rizontalité et de la verticalité des lignes dans chaque partie, et en faisant 

 quelques intégrations faciles, M. Tresca déduit pour la pression, soit dans 

 la partie prismatique latérale, soit dans la partie prismatique au-dessus de 

 l'orifice, deux expressions très-simples. Il en résulte que la pression serait 

 la même en tous les points de certaines circonlérences de cercle, et qu'elle 

 varierait d'une circonférence à l'autre proportionnellement aux variations 

 du carré de leur rayon. 



» La supposition d'égalité de la pression en tous sens, qui revient comme 

 on sait à celle de sa constante normalité aux faces sur lesquelles elle 

 s'exerce, est assurément fort hardie. Si dans les fluides sans viscosité sen- 

 sible, tels que l'eau, et même dans l'air, cette supposition est souvent en 

 défaut, et il faut tenir compte des frottements ou des composantes tamjentielles 

 fie pression lorsque leui's parties glissent les unes devant les autres, on con- 

 çoit qu'à plus forte raison une pareille supposition doit se trouver inexacte 

 dans les corps solides, où les composantes langcntielles ont une intensité 

 tellement peu négligeable, que c'est précisément elle qui constitue l'état de 

 solidité, ou, comme disent les auteurs anglais, la rigidité. 



■> Cependant si l'on considère que les écoulements de solides sont dé- 

 terminés par des pressions norn)ales excessivement grandes, telles que 

 mille atmosphères, il n'est pas impossible que les pressions tangentielies 

 restent relativement petites, excepté aux environs de l'orifice. Mais d'une 

 autre part, s'il faut exercer de telles pressions, c'est sans doute pour vaincre 

 cette force de rigidité s'exerçant tangentiellement et apparemment très- 

 intense. Aussi nous ne jugeons pas que le sujet soit encore assez mûr, et 

 nous ne suivrons pas l'auteur dans la partie dynamique de sa Note du 



