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 sphère pour l'éteindre et y produire les t;iclies. Cela est-il possible? un 

 courant descendant des hautes régions de l'atmosphère apporîe-t-il avec lui 

 la tenipéralure relativement très-basse de ces hautes régions, et est-il 

 cajiable de refroidir la photosphère an point de l'éteindre? A première 

 vue, cela semble évident; mais un uistant de réflexion fait naître le doute, 

 et lui calcul très-simjile montre que cela ne peut être vrai. Lorsqu'une 

 masse gazeuse se contracte sons l'action de forces extérieures, il v a trans- 

 formation de travail en chaleur, équivalent pour équivalent; la tempéra- 

 ture de cette masse s'élève. Si au contraire le corps se tlilate, en proilni- 

 sanl un travail de sens inverse au précédent, il y a disparition de chaleur. 

 Telle est la première loi de la théorie mécanique de la chaleur. Si nous 

 voulons l'appliquer à nu astre, il suffira d'étendre lui peu le sens qu'on 

 attache ordinairement à ce mot (Vactions exlérieitres; la pesanteur, qui sol- 

 licite toutes les molécules vers le centre, produit ici le même effet qu'un 

 piston qui comprime la masse gazeuse qu'on considère habituellement 

 en thermodynamique, et le travail interne produit ou dépensé à l'intérieur 

 d'un astre, sous l'influence de la gravité, coûte ou donne de la chaleur tout 

 comme s'il s'agissait du même travail extérieur, produit ou dépensé sous le 

 piston d'une machine. 



» Ainsi les courants qui naissent dans la masse d'im astre produisent de 

 la chaleur s'ils descendent, et en absorbent s'ils remontent. Le résultat final 

 est-il une contraction du volume de l'astre? il y a excès 'de travail positif 

 absorbé, et par conséquent production de chaleur, eu sorte que la tempé- 

 rature propre de l'astre s'élève, et sa radiation peut augmenter. Y a-t-il dila- 

 tation? de la chaleur doit disparaître. Mais ici nous mettrons pour le niomeiit 

 de côté cette cause de variation de la température moyenne de l'astre, en 

 considérant la chaleiH' j)rovenant des mouvements descendants comme 

 compensant exactement, pour la masse entière, le refroidissement qui accom- 

 pagne les mouvements contraires. 



» Eh bien calculons la quantité de chaleur produite par la chute d'un 

 kilogramme de gaz tombant ties couches extrêmes de l'atmosphèie et attei- 

 gnant la photosphère, où, suivant les savants anglais, il doit produire une 

 extinction locale par sa basse température; ou, plutôt, calculons deux limi- 

 tes entre lesquelles cette quantité soit certainement comprise. D'après les 



phénomènes des éclipses, la hauteur de l'atmosphère serait au moins 2'-; 



d'autre part, la distance périhélie de la comète de i843 ne lui permet pas 



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