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 de dépasser 3' on -pR, R étant le rayon de la photosphère. T.a densité 



moyenne du Soleil sera alors â [ — ) , â étant la densité moyenne [ordi- 

 naire. A une dislance r mètres du centre, nous pourrons, pour simplifier 

 les calcids par une loi des densités qui facilite les intégrations, représenter 



la densité par4( — 1 c? / 1 —\- Cette loi accorde évidemment trop 



de matière à l'atmosphère. Cela posé, le poids, en kilogrammes, d'une 

 couche sphérique de rayon x et d'épaisseur «/a? sera 



i6 ooo 



et celui de la sphère de rayon œ sera 



16000 7r(?( — I .x' / - 



'9/ ' 1 ^ 4 1}) R 



\ 16 \ 



L'attraction de cette sphère à sa surface s'obtiendra en multipliant l'ex- 

 pression précédente par -p^t p. étant l'attraction totale du Soleil à i mètre 

 de distance et M son poids en kilogrammes. Nous aurons enfin pour le tra- 

 vail de cette force (agissant sur i kilogramme de matière depuis j^- = -gR 

 jusqu'à JT = R ) transformé en calories, 



on 



16 000 ,, / 16\ ' 



'^'^(— I T7- X o,o■2lo:?R■ 



425 Vig/ Mg- 



En adoptant j)our base du calcul les valeurs de c?, p., M et R qui répondent 

 à la parallaxe actuelle 8", 86 et au demi-diamètre apparent fourni par les 

 passages de Mercure 16' o", on trouve 6791 000 calories (1). C'est un ré- 

 sultat trop faible. 



(i) Pour faciliter la vérificatiDi), je donnerai ici Us valeurs numériques dont je nie snis 

 servi en prenant pour unités le mètre et le kilo;,'raaime : 



logR = 8,83947, log5= o, 14703, logM = 30,3.8753, 

 logf* := 20,11 3o3, logg-= 0,991 14. 



