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 plan invariable. Si le même parallélograniine est projeté sur le plan des trois 

 corps, les |)rojections J, sinô,, /„ smôo, KsinI des côtés et de la diago- 

 nale sont perpendiculaires à p,, à p„ et au noeud dti même plan. Il en 

 résulte que l'on peut eNprimer /, ,yj, par /'| cos^, , /o cosG, et les angles 

 w,, w.i. Or, T s'exprime par les p, les p' et les /, la fonction U ne ren- 

 ferme que les p et l'angle w, — H',; il s'ensuit que H pevit s'exprimer par 

 les (0, les p', les w, et les projections yeos0, de sorte qu'on n'a plus à 

 considérer que le mouvement dans le plan même des trois corps. Les huit 

 variables que je viens de définir sont celles d'Edmond Bour; elles forment 

 un système canonique. Les vitesses aréolairesy^peuvent d'ailleurs être con- 

 sidérées comme les |)aramèlres d'ellipses variables (ou plutôt comme les 

 racines carrées de ces paramètres). « 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Essai théorique sur la loi de M. G rohnm relative 

 à la diffusion des gaz. Note de M. Boussinesq, présentée par INI. de Saint- 

 Venant. 



« Quand un gaz est en repos dans un milieu solide, poreux, sans action 

 cliimique sur lui, il est naturel de penser, par analogie à ce qui arrive 

 lorsque plusieurs gaz sont mélangés, qu'il se conipoi te comme s'il était seul, 

 c'esl-à-dire qu'il est soumis dans tous les sens à mie pression correspon- 

 dante à sa densité^ d'après la loi de Mariette. Mais, si le gaz entre en mou- 

 vement, inic résistance spéciale se développe de la part du milieu poreux. 

 Rapportée à l'unité de niasse du gaz, elle est naturellement proportion- 

 nelle, 1° à l'épaisseur du milieu poreux traversée dans l'unité de temps, 

 2° à une certaine fonction de cette vitessey(w), s'annulant jjonr» = o. 



M Supposons que le milieu poreux soit une plaque ou une membrane à 

 faces parallèles d'épaisseur c, à travers laquelle passe un gaz soumis res- 

 pectivement, à l'entrée et à la sortie, à deux pressions constantes /^o, p,. Si 

 la plaque est composée de coucbes infiniment minces, parallèles à ses faces 

 et dont chacune soit homogène dans toute son étendue, le mouvement per- 

 manent aura lieu perpendiculairement aux fiices : p désignant la pression 

 et p la densité du gaz au point dont x est la coordonnée comptée dans le 

 sens du mouvement, à partir de la face d'entrée, la première équation de 

 l'hydrodynamique donnera 



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» Nous supposerone u assez peu considérable pour qiie^ //) puisse être 



