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développée par la série de Maclaurin et limitée au terme du premier degré. 

 y(«) sera ainsi remplacée par hu, h désignant un coefficient qui varie 

 avec la nature des couches, et qui sera, par conséquent, une fonction dé- 

 terminée de jc. De plus, k étant un autre coefficient et <p{p) une certaine 

 fonction qui, d'après la loi de Mariolte, ne serait autre que p, mais que 

 nous regarderons seulement comme la même pour tous les gaz, nous pour- 

 rons poser 



(2) P=^?{P)- 



» Enfin, si nous appelons p„ et z/„ la densité et la vitesse au départ, la 

 condition de continuité sera 



(3) pn = p„'i„, ou n(p{i)) =ii„o{i?o). 



» On peut de (2 )et (3) tirer les valeurs dep et ?i pour les porter dans(i). 

 Cette équation devient alors intégrable et donne 



(4) kui^[p,Y[£ hd^ + \o^^^^\^ j'°o[p)dp. 



Faisons x = e, p = ^,, et résolvons par rapport à ko[po)u^, il viendra 



(5) poiil 



' iP") Jp. 



Jo fiP-) 



» Le second membre ne dépend que de //, e, po-, p, ; il ne varie pas avec 

 la nature du gaz. Donc le produit p„ ni n'en dépend pas non plus, c'est-à- 

 dire que la vitesse ri^ de diffusion est en raiioii inverse de la racine carrée de la 

 densité du gaz. C'est la loi trouvée expérimentalement par M. Graliam. 

 (Voir Physique moléculaire de M. l'abbé iNloigno, 1868, p. 1 1 1.) 



» Il se peut que plusieurs gaz traversent à la fois la plaque ou la meiii- 

 brane, les uns dans un sens et les autres dans le sens opposé. Les actions 

 qu'ils exerceront les uns sur les autres seront, à cause de leurs faibles den- 

 sités, très-petites par rapport à la résistance que leur o})pose le milieu po- 

 reux. L'équation (i) sera donc sensiblement vérifiée pour chacun d'eux, 

 qui se comi^ortera comme s'il était seul. C'est encore ce qu'a reconnu expé- 

 rimentalement M. Graliam . » 



