( 855 ) 

 » Soit (f la composante de la force ferrestre qui tend à rappeler le pôle N 

 de l'aiguille dans le méridien, on aura 



(f =y^/x' sina. 



» La composante du pôle N du barreau qui repousse le côté N de l'ai- 

 guille loin du méridien est 



d 

 l^H- 1- 



» La composante du pôle S du barreau qui tend à rappeler le pôle N de 

 l'aiguille vers le méridien est 



[p'= + (rf + 2/,)^f 



» Ainsi, la condition de l'équilibre devient 



d d -\r- ">■]> i 



f\>! sin« — ij.\i! , 



[p'^^d'Y \p'^ ^[d+'y.pYY 



ou 



. . \. d d -\- o.p 



7 sin « = [j. 3- j ^, 



{[p'^-^d^y \p>^^{d-^ipYY 



c'est-à-dire qu'elle est indépendante de l'état magnétique p.' de l'aiguille, 

 comme ou doit s'y attendre. 



)) Pour simplifier ces formules trop complexes, posons 



d^ pYs., p = n p'. 



Alors Ket ?i deviennent deux coefficients ou deux rapports importants. 



» Le premier, K, exprime que la distancer? du premier pôle du barreau 

 au pivot de l'aiguille est égale à deux fois, trois fois, etc., la demi-distance 

 polaire p du barreau. 



» Le deuxième, ?i, exprime que la demi-distance/» du barreau est égale 

 à deux fois, trois fois, etc., la demi-distance polaire p' de l'aiguille. 



» La condition d'équilibre prend la forme 



sma = — 7 j ( . 



^' {(j-hn^K.-)' [i-l-«=(K4- 2)=]' I 



» Supposons enfin que les conditions de l'expérience donnent au pro- 

 duit 77R une valeur assez grande pour que l'on puisse négliger i devant 

 n^K^, et à pins forte raison par rapport à 7i^ ( K -I- 2)^; cette simplification 

 sera admissible quand H K sera 10 ou plus grand que 10. 



ii3.. 



