dra, en appelant v^ et <j' les valeurs de f et de a correspondantes au point h'. 



/^ 





log - + log - = - / — ii^^ H- - - 



» Remarquons que, quelque rapide que soil la transmission du mou- 

 vement, elle ne pent p;is être instantanée, et dans une masse liquide suf- 

 fisamment étendne on arrivera toujours à une zone qui ne sera nidle- 

 ment ébranlée; or, nous pouvons toujours supposer que les trajectoires 

 considérées soient prolongées jusqu'à cette zone, et en prenant pour cha- 

 cune d'elles le point a dans cette zone, avoir Vf, constant; le terme 



X 



- —^ s'évanouit, et notre équation devient alors 





rs 





MÉCANIQUE MOLÉCULAIRE. — Recherches concernant la mécanique des atomes. 

 Mémoire de M. F. Lucas, présenté par M. Delaunay. (Extrait par 

 l'auteur.) 



(Renvoi à la Commision précédemment nommée.) 



Cinquième Mémoire. — Système de points matériels fixes distribués d'une manière quelcon- 

 que dans l'espace; action atomique/onction quelconque de la distance; équilibre et mou- 

 vement infinitésimal d'un point extérieur libre; conditions de stabilité et d'instabilité; con- 

 dition nécessaire pour qu'il y ait vibration; impossibilité d'un système infini (*). 



« Considérons un système de points matériels fixes, tels que A, disposés 

 d'une manière quelconque dans l'espace, et un point libre M, soumis à l'ac- 

 tion de ce système. 



» Supposons la masse de M égale à l'unilé, et désignons par 77i celle du 

 point A. Appelons en outre r la distance AM. 



» La fonction 

 (.) <D=-J^/»/(r)rfr 



représentera le /)o/fi/i/je/ dos actions atomiques s'exerçant en raison directe 

 des masses, et en fonction quelconques^ des distances. 



» Prenons des axes de coordonnées rectangulaires. Les trois compo- 



(*) Foir \cs Comptes rendus des séances des 20 juillet, 5 octobre, i6 etaS novembre i868. 



