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 mais aussi aux forces qui, sous le nom de calorique, par contact ou par 

 rayonnement, proviennent, en déiinitive, des actions immédiates des atonies 

 pesants ou éfhérés en vibration, qui enveloppent et même pénètrent le 

 système. 



» Dans le cas du rayonnement, les vibrations des atomes d'élher ont, en 

 fait, leur origine dans des corps pondérables plus ou moins lointains, dont 

 les propres vibrations se communiquent de proche en proche à l'intérieur 

 de l'élher situé entre eux et le corps échauffé par rayonnement. 



» Dans lous les cas, nous rappellerons que nous avons rangé les fanes 

 calorifiques dans la classe des foires moléculaires erratiques. D'après cela, 

 nous diviserons la quantité 2/ Pr//)cos(y9,P) eu deux parties, savoir : la 

 première, 2/P,f//j, cos(/;,,P,), désignera la somme algébrique des travaux 

 des forces extérieures mesurables physiquement ; nou^ la représenterons par 6. 

 La seconde, IfV^cip^coslpo,'?^), correspondra à la somme algébrique 

 des travaux calorifiques; elle pourra d'ailleurs, comme la précédente, être 

 positive ou négative. Nous la représenterons par le produit EQ, où nous 

 considérerons E comme un coefficient constant, dont le rôle va être expli- 

 qué dans xni instant. 



» Cela dit, remplaçons le premier membre de l'équation (y) par les 

 deux parties que nous venons de spécifier, et nous obtiendrons 



(9) e + EQ = ^ -' + (<D, + _-^ j _ \y 



Pour arriver à l'équation (8), nous avons supposé que le système était en- 

 tièrement isolé, qu'il était primitivement au repos d'ensemble, et par 

 suite y persistait; mais cette équation (8) peut exister dans bien d'autres 

 conditions. Supposons, en particulier, qu'il n'y ait aucune force mesurable 

 pliysiquement appliquée au système, et que la vitesse d'ensemble A de 

 celui-ci soit nulle au premier moment considéré. Admettons, en outre, que 

 ce système, entouré cette fois ou même pénétré par d'autres systèmes 

 formés d'atomes pesants ou éthérés, ressente de la part de ces atomes des 

 actions calorifiques telles, que la somme de leurs travaux, et par suite EQ, 

 soit sans cesse moyennement nulle. 



» En vertu de cette dernière supposition, le premier membre de l'é- 

 cjuation (9) vaudra zéro. D'autre p.irt, on prouve aisément que A, vaudra 

 pareillement zéro, si l'on joint aux données précédentes la remarque que, 

 par suite de leiu- erratisme, les forces calorifiques sont conslanunent eu 

 équilibre sur le système regardé comme rigide. 





