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 quand on fait varier simplement l'épaisseur a des couches de spires et que 

 R est supposé préalablement réduit en fonction de g-. 



» Or, dans la première de ces deux équations, le second membre repré- 

 sente la résistance du fil de l'hélice, et le premier membre n'est autre que 

 la résistance totale du circuit extérieur, exprimée en unités de même ordre 

 que celles ayant servi à l'évaluation de la résistance de l'hélice, mais pme 

 en sens inverse; car celle qui est étudiée est représentée, par le fait, par 



R + ^. 

 / + 'I 



» Dans ce cas, la résistance totale doit donc être envisagée comme si la 

 partie commune aux deux courants dérivés était représentée par la dériva- 

 tion l et comme si la partie réellement commune R n'était qu'une simple 

 dérivation. 



» Dans la seconde équation, le premier membre représente, comme 

 dans l'autre, la résistance totale du circuit, prise en sens inverse; mais 

 cette résistance totale ne doit correspondre qu'à une fraction de la résis- 

 tance de l'hélice et doit être à cette dernière (comme dans le cas d'un cir- 



cuit isolé) dans le rapport de i à i H 



)) Il me reste à montrer l'importance pratique des formules que j'ai 

 posées et des déductions que j'en ai tirées. 



» Le problème le plus fréquemment posé, dans les applications élec- 

 triques, est celui-ci : 



» Quelles sont les dimensions à donner à un électro-aimant et In grosseur du 

 fd à employer pour le placer dans les meilleures conditions possibles sur un cir- 

 cuit de résistance donnée R, en employant une pile d'une force électromotrice E? 



)) Dans ce problème, il se présente, il est vrai, une question dont il n'a 

 pas été parlé dans mes Notes précédentes, mais qui avait été prévue, inci- 

 demment, par M. Muller : c'est celle du point de saturation magnétique du 

 fer des électro-aimants. Ce point, comme on le sait, joue un grand rôle, 

 car ce n'est seulement que dans son voisinage que les lois de Jacobi, Dub 

 et Muller sont réellement vraies, et il importe qu'il soit atteint, afin qu'on 

 puisse agir le plus efficacement possible avec le moins de masse possible. 

 Or, pour le déterminer, il suffit de considérer (d'après la loi de Muller) 

 que, pour développer dans deux électro-aimants la même partie aliquofe 

 de leur maximum magnétique, il faut que les intensités I du courant, niul- 



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