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 y a écjidiihre de température dans toute sa masse. Or nous avons vu, au 

 § V, que tout système de poiuts matériels peut avoir un équilibre stable, 



aussi bien vibratoire qu'ordinaire, et qu'en pareil cas la quantité 



demeure constante. 



» Cette nouvelle considération, jointe à la précédente, amène à con- 

 clure que, si un système donné est supposé avoir une température déter- 

 minée, la quantité qui caractérise cet élément n'est autre que la demi- 

 somme des forces vives vibratoires des différents points du système. 



» Après avoir interprété au point de vue calorifique la quantité "" " > 



considérons au même point de vue l'énergie potentielle $. 



» Lorsqu'un corps ne change ni de volume, ni d'état physique et con- 

 stitutif, il peut arriver néanmoins qu'il varie ou non de température. 



» Si la température demeure constante, il est bien clair que l'énergie 



calorifique ne variera pas. La somme - — - +0 sera donc invariable; et 



comme, dans notre hypothèse, le premier terme de cette somme est con- 

 stant, le second, c'est-à-dire $, le sera pareillement. Nous allons démon- 

 trer qu'il en est de même quand la température varie. 



» En effet, de la constance du volume et de l'état du corps il résulte 

 que la trajectoire de chaque atome, relative à une vibration complexe, ne 

 varie pas; seulement la durée du parcours change avec la température, de 

 la même quantité, du reste, pour tous les atomes. Or, si nous considérons, à 

 partir d'un certain moment, deux atomes s'actionnant mutuellement, leurs 

 vitesses respectives auront un rapport déterminé ; ce rapport est indépen- 

 dant de la durée des vibrations, puisque cette durée, quelle qu'elle soit, 

 est sans cesse la même pour tons les atomes, si on suppose la température 

 égale dans toutes les parties du corps, autrement dit, si l'on suppose que 

 sa masse soit incessamment en équilibre de température. 



» 11 suit de là que nos deux atomes occuperont constamment entre eux 

 les mêmes positions relatives que pendant leurs vibrations correspondant 

 à une température fixée arbitrairement. 



» Par conséquent, quelle que soit la température à laquelle on consi- 

 dère un système de points matériels, tous ces points ont toujours entre eux 

 les mêmes positions relatives, si le système ne change pas de volume ni 

 d'état physique et constitutif. 



» Il résulte de là que linm' f<\ipdp et par suite $ conservent la même 

 valeur dans lesdites conditions; donc l'énergie potentielle doit être re- 



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