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 gardée comme caractérisant l'état physique et constitutif du corps sous un 

 volume donné. 



» Rappelons, du reste, que, pour le gaz parfait, il n'y a pas à se préoc- 

 cuper de cette quantité, car elle y est constamment nulle. 



» X. Expression générale de la température absolue d un corps. — Capacité 

 calorijique absolue. — Expression de la température en fonction de la Jorce 

 vive mojenne de vibration. — La température absolue T étant caractérisée 

 par Ima^, il en résulte que, d'après deux remarques importantes, faites 

 dans notre Note du 28 juillet, elle est indépendante de l'étal de mouvement 

 ou de repos de l'ensemble du système. 



M Dès lors on peut toujours poser 



^' = AxExIxT = AE^T, 



k étant un coefficient constant, propre à chaque corps supposé homogène; 

 g l'accélération des graves; 



I le poids du corps ^- — 



S 



» De l'égalité précédente on tire 



, ^ _ ^ma'' _ Inia' g_ 



^^^^ ~ 2AEI "~ ïm "^ 2/1E' 



» La température fixée ainsi mathématiquement ne se trouve pas néces- 

 sairement proportionnelle aux degrés de tous les thermomètres. Nous 

 démontrons, dans notre Mémoire, qu'elle ne l'est qu'aux degrés du thermo- 

 mètre à air, qui doit, en conséquence, être regardé comme le véritable me- 

 sureur des températures considérées au point de vue théorique. 



)) Il nous reste à expliquer comment se détermine le coefficient k. Pour 

 cela, on peut toujours imaginer que, l'état physique et constitutif d'un corps 

 restant constant, sa température passe de T à T,. On aura, pour l'augmen- 

 tation EQ de l'énergie calorifique du corps, 



EQ=( 



,1, + i::::^ ) _ ( d, + riîi^' ) = AE X I X (T, - T), 



d'où 



c(T, — Ti 



» Cette équation montre que k n'est autre que la capacité calorifique ab- 

 solue, définie pour la première fois par M. Hirn, et qui est la seule dont nous 

 ferons usage dans la suite. 



